Физические основы механики. Евстифеев В.В - 103 стр.

   Если m1  m2 , то отклонение шара m1 от первоначального на-
правления движения возможно только на углы  , заключенные в
пределах 0     пр. , где  пр.  arcsin  – максимальный угол от-
клонения, определяемый из условия  2  sin 2  пр.  0 .
   Необходимо указать на то, что скорость шара m1 после столкно-
вения не может быть меньше некоторого минимального значения,
определяемого из случая центрального удара. При таком столкнове-
нии это минимальное значение скорости равно
                                   m1  m2
                        v1 min              v0                   (20)
                                   m1  m2
   В формуле (17) перед корнем стоят два знака   . В случае
m1  m2 перед корнем берется только знак   . При лобовом столк-
новении шар m1 изменит направление скорости на противоположное
  , cos   1 и будет иметь минимальное значение (20).
   В случае m1  m2 перед корнем берут оба знака. Знак   соответст-
вует центральному удару. После такого столкновения шар m1 будет дви-
гаться без изменения направления своего движения   0, cos   1 ,
но скорость уменьшится до минимального значения (20).
   Неупругое столкновение
   При неупругом столкновении двух тел оба тела после столкнове-
ния движутся как одно целое. Законы сохранения энергии и импуль-
са запишутся в виде:
                 m1v12 m2v2 2
                      
                               m  m2 v 2  E ,
                               1                                 (21)
                   2     2         2
                      m1 v1  m2 v 2  m1  m2 v ,              (22)
где v1 и v 2 – скорости первого и второго тела до столкновения,
   v – их скорость после неупругого столкновения.




                                   101