Физические основы механики. Евстифеев В.В - 107 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

внеш
ML
, (9)
т. е. производная по времени от момента импульса системы матери-
альных точек относительно неподвижного начала равна геометриче-
ской сумме моментов всех внешних сил относительно того же нача-
ла. Если
0
внеш
M
, то 0
dt
Ld
, откуда
const
L
(10)
Из формулы (10) следует, что в замкнутой системе материальных
точек ее полный момент импульса относительно неподвижного на-
чала остается постоянным во времени. Это уравнение выражает за-
кон сохранения момента импульса.
Наряду с законами сохранения импульса и энергии закон сохра-
нения момента импульса является одним из фундаментальных зако-
нов физики.
4.6. Движение в поле центральных сил
Движение материальной точки (частицы) в поле центральных сил
характеризуется тем, что работа не зависит от формы пути и опреде-
ляется как

dz
z
E
dy
y
E
dx
x
E
zyxdEdA
ppp
p
,, . (1)
Или
dzFdyFdxFrdFdA
zyx
, , (2)
где
z
E
F
y
E
F
x
E
F
p
z
p
y
p
x
(3)
Или

r
E
rF
p
, (4)
105
                                      
                                   L  M внеш ,                           (9)
т. е. производная по времени от момента импульса системы матери-
альных точек относительно неподвижного начала равна геометриче-
ской сумме моментов всех внешних сил относительно того же нача-
                          
                        dL
ла. Если M внеш  0 , то     0 , откуда
                         dt
                               
                              L  const                      (10)
   Из формулы (10) следует, что в замкнутой системе материальных
точек ее полный момент импульса относительно неподвижного на-
чала остается постоянным во времени. Это уравнение выражает за-
кон сохранения момента импульса.
   Наряду с законами сохранения импульса и энергии закон сохра-
нения момента импульса является одним из фундаментальных зако-
нов физики.

   4.6. Движение в поле центральных сил
   Движение материальной точки (частицы) в поле центральных сил
характеризуется тем, что работа не зависит от формы пути и опреде-
ляется как
                                       E p      E p      E p 
            dA  dE p x, y, z         dx       dy      dz  .   (1)
                                       x         y        z     
   Или                       
                                   
                    dA  F , dr  F x dx  F y dy  Fzdz ,                (2)
                                         E p 
                                  Fx        
                                          x 
                                         E p 
где                               Fy                                   (3)
                                          y 
                                         E p 
                                  Fz        
                                          z 
                                           E p
      Или                         F r         ,                       (4)
                                              r




                                        105

Страницы