ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
точка подвеса О станет новым центром качания. Данное положение
называется теоремой Гюйгенса.
Формула (16) позволяет подробнее рассмотреть зависимость пе-
риода колебания
Т физического маятника (а следовательно, и его
приведенной длины
l) от расстояния d точки подвеса О до центра тя-
же
на
е друг от друга на расстоя-
ни
Таким образом, имеются две точки под
веса и сопряженные им две
точки качания, относительно которых период ко
маятника одинаков.
сти
С. Когда точка О бесконечно удалена от точки С, маятник ве-
дет себя как математический. В этом случае его период колебания
бесконечно велик. По мере приближения точки подвеса к центру тя-
жести период колебания уменьшается. Однако при малых расстояни-
ях
d он начинает снова увеличиваться, достигая бесконечно большо-
го значения, когда точка подвеса совпадает с центром тяжести (со-
стояние безразличного равновесия). На графике зависимость
Т от d
представится кривой с минимумом (рис. 104). Далее точка подвеса
переходит через точку
С на другую сто-
рону прямой
OO', период колебаний,
перейдя через бесконечность, начнет
уменьшаться. При этом ход зависимо-
сти
Т от d повторится. Получаются две
кривые, симметрично расположенные
относительно оси ординат. На рисунке
одна ветвь соответствует случаю, когда
точка подвеса расположена по одну
сторону от центра тяжести, а вторая –
по другую.
нию периода колебаний соответствуют
(две по одну и две по другую сторону от
вноу
даленны
T
T
0
d
l
l
2
d
. 104
Видно, одном
у значе
оси аб етыре точки
центра тя
жести), попарно ра
что
с
цисс ч
е, равное приведенной длине
l:
2
21
ddl
ddl
. (17)
1
лебани
я физического
1
d
1
Рис
d
2
d
216
точка подвеса О станет новым центром качания. Данное положение называется теоремой Гюйгенса. Формула (16) позволяет подробнее рассмотреть зависимость пе- риода колебания Т физического маятника (а следовательно, и его приведенной длины l) от расстояния d точки подвеса О до центра тя- жести С. Когда точка О бесконечно удалена от точки С, маятник ве- дет себя как математический. В этом случае его период колебания бесконечно велик. По мере приближения точки подвеса к центру тя- жести период колебания уменьшается. Однако при малых расстояни- ях d он начинает снова увеличиваться, достигая бесконечно большо- го значения, когда точка подвеса совпадает с центром тяжести (со- стояние безразличного равновесия). На графике зависимость Т от d представится кривой с минимумом (рис. 104). Далее точка подвеса T переходит через точку С на другую сто- рону прямой OO', период колебаний, перейдя через бесконечность, начнет уменьшаться. При этом ход зависимо- сти Т от d повторится. Получаются две кривые, симметрично расположенные l T относительно оси ординат. На рисунке l одна ветвь соответствует случаю, когда d d2 d1 0 d1 d2 точка подвеса расположена по одну Рис. 104 сторону от центра тяжести, а вторая – по другую. Видно, что одному значению периода колебаний соответствуют на оси абсцисс четыре точки (две по одну и две по другую сторону от центра тяжести), попарно равноудаленные друг от друга на расстоя- ние, равное приведенной длине l: l d1 d2 . (17) l d2 d1 Таким образом, имеются две точки подвеса и сопряженные им две точки качания, относительно которых период колебания физического маятника одинаков. 216
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 219
- 220
- 221
- 222
- 223
- …
- следующая ›
- последняя »