Физические основы механики. Евстифеев В.В - 247 стр.

   Переходя к непрерывному распределению масс, получим скорость
распространения импульса в сплошной среде:
                                  T
                           v0       ,
                                  l
                                      m
                           где l      – масса единицы длины или
                                      L
s             
                           линейная плотность.

O
                           10.11. Уравнение
                  A    X   бегущей волны
          x                    Распространение колебания в про-
                            странстве называется волной. Если ко-
           Рис. 119         лебания ортогональны направлению
распространения волны, то волна называется поперечной. Если же
колебания происходят в направлении распространения волны, то
волна называется продольной. Поперечные волны, как правило, на-
блюдаются только в твердом теле, где при колебаниях элементов
сплошной среды возникают силы упругости, возвращающие эти эле-
менты в положение устойчивого равновесия. В отличие от попереч-
ных волн, продольные волны существуют в любых средах: твердой,
жидкой, газообразной.
   Пусть в некоторой точке О сплошной среды возникают возмуще-
ния, изменяющиеся со временем по гармоническому закону
                          s  s0 cos   t .                  (1)
   Если скорость распространения возмущения в среде равна V, то
это возмущение дойдет до точки A, отстоящей от точки O на рас-
стоянии x (рис. 119), за время
                                                 x
                                                 .          (2)
                                                 V
   Как только возмущение дойдет до точки A, весь процесс будет
протекать так же, как и в точке O. Следовательно, мы можем утвер-
ждать, что закон изменения возмущения в точке A будет таким же,
как и в точке O



                              242