Физические основы механики. Евстифеев В.В - 248 стр.

                                            x
                            s  s0 cos  t   ,                       (3)
                                         V 
           x
где  t       – время, отсчитанное от того момента, когда возмущение
           V 
только что дошло до точки A.
   Из формулы (3) следует, что колебания в точке A отстают от ко-
                                                 x
лебаний в точке O по фазе на величину              . Уравнение (3) выра-
                                                 V 
жает уравнение плоской волны, распространяющейся вдоль положи-
тельного направления оси OX со скоростью V. Величина s представ-
ляет собой смещение точек среды с координатой x в момент времени
t из положения равновесия.
    Зафиксируем какое-либо значение фазы в уравнении (3):
                                 x
                             t    сonst .                          (4)
                                 V 
   Выражение (4) дает связь между временем t и координатой x того
места среды, в котором фаза колебания равна данному фиксирован-
ному значению. Продифференцировав уравнение (4) по времени, по-
лучим:
                                         dx
                                   V       .                           (5)
                                         dt
   Таким образом, скорость распространения волны V в уравне-
нии (3) есть скорость перемещения постоянной фазы. Эту скорость
называют фазовой скоростью. Согласно (5) скорость волны в урав-
нении (3) положительна; она направлена в сторону увеличения x.
   Волна, распространяющаяся в противоположном направлении,
имеет вид
                                             x
                             s  s0 cos  t   .                      (6)
                                             V 
  Волна, у которой колебание в любой точке среды является гармо-
ническим, называется монохроматической.




                                     243