Дислокационные механизмы разрушения двойникующихся материалов. Федоров В.А - 180 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

E
Y
X
r
r
/
L
Рис. 13.3. Зависимость напряженности электрического поля
в вершине заторможенного скопления от расстояния:
1 –
д
E ; 2 –
c
E ; 3 –
к
E
На рис. 13.4 представлены зависимости напряженности электрического поля от полярного угла
θ
при
lr /
= 10
–2
. Выражения (13.20) и (13.25) хорошо приближают угловые зависимости
c
x
E и
c
y
E
от
θ
для
всего диапозона углов θ . Небольшие отелонения
к
E и
д
E от
c
E имеют место при
,180
o
→θ
где сказы-
вается дискретная структура скопления.
Линии равных напряженностей электрического поля имеют наиболее простой вид для решения с
помощью континуального подхода (см. рис. 13.5). Кривая для
к
x
E представляет собой симметричную
относительно оси Oх однолепестковую розетку с широким максимумом при
0=θ
. Розетка для
к
y
E
сим-
метрична относительно оси Oy кривой
const=
x
E
с тем отличием, что 0
к
<
y
E при
0<y
. Модуль вектора
к
E
в этом случае (рис. 13.5, б) не зависит от
θ
, а его направление задается углом, равным 2/θ .
E
Θ
/
π
При дискретном представлении скопления угловые зависимости напряженности поля деформиру-
ются за счет электрического поля го
1
2
3
1
2
3
4
5
6
E
y
k
E
y
д
E
k
x
E
д
x
E
д
E
k
РИС. 13.5. ЛИНИИ
РАВНЫХ
НАПРЯЖЕННОСТЕЙ
Рис. 13.4. Зависимость
напряженности
электрического поля
от полярного угла:
1 –
д
x
E ; 2 –
к
x
E ; 3 –
c
x
E ; 4 –
д
y
E
;
5 –
c
y
E
; 6 –
к
y
E
а)
б)

Страницы