Анализ линейных активных цепей. Герасимова Г.Н - 82 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ДВФУ | Владивосток

Составители: 

Рубрика: 

104
2. Теперь обратимся к схеме электронного аналога последователь–
ного колебательного контура (см. рис.5.3).
Рис.5.3. Схема электронного аналога последовательного колебательного
контура
Для получения передаточной функции схемы – аналога H
а
(jω)=
&
&
U
U
вых
вх
или H
а
(jω)=
&
&
U
U
D
вх
составим систему уравнений по МУН. При этом учтем,
что из трех узловых напряжений
&
U
A
,
&
U
B
,
&
U
D
одно напряжение известно
заранее:
&
U
B
= 0. Составляем уравнения относительно узлов А и В:
(G
0
+ G
1
+ G
2
+pC
1
)
&
U
A
– G
0
&
U
D
= G
1
&
U
вх
;
– G
2
&
U
A
–pC
2
&
U
D
= 0.
В результате их совместного решения получаем
H
а
(jω) =
2
1
20
1
210
2
21
20
0
1
CC
GG
C
GGG
j)j(
CC
GG
.
G
G
+
++
ω+ω
− .
Стремясь к совпадению передаточных функций H(jω) реального
колебательного контура и H
а
(jω) его электронного аналога, следует
потребовать, чтобы выполнялись условия:
1
LC
= ω
0
2
=
2
1
20
CC
GG
; 
     2. Теперь обратимся к схеме электронного аналога последователь–
ного колебательного контура (см. рис.5.3).




 Рис.5.3. Схема электронного аналога последовательного колебательного
                                 контура


                                                                   U&вых
     Для получения передаточной функции схемы – аналога Hа(jω)=
                                                                    U&вх

            U&D
или Hа(jω)=      составим систему уравнений по МУН. При этом учтем,
            U&вх

что из трех узловых напряжений U&A , U&B , U&D одно напряжение известно

заранее: U&B = 0. Составляем уравнения относительно узлов А и В:

                 (G0+ G1+ G2+pC1) U&A – G0 U&D = G1 U&вх ;

                           – G2 U&A –pC2 U&D = 0.
В результате их совместного решения получаем
                                         G0 G 2
                      G                  C1 C 2
            Hа(jω) = − 1 .                                 .
                      G0         2     G0 + G1 + G2 G0 G 2
                           ( jω ) + jω             +
                                            C1       C1C 2

     Стремясь к совпадению передаточных функций H(jω) реального
колебательного контура и Hа(jω) его электронного аналога, следует
потребовать, чтобы выполнялись условия:
                             1         G G
                               = ω 02 = 0 2 ;
                            LC         C 1C 2

                                    104

Страницы