Специальный курс "Математические модели в гидродинамике". Глушко А.В - 5 стр.

UptoLike

Составители: 

5
действует нормальное напряжение, которое отличается от
x
σ
за счет
изменения координаты
x
от 0 до
dx
(,,)(,,)
x
xx
dxyzxyzdx
x
σ
σσ
≅+
.
Аналогично связаны и иные напряжения на противоположных гранях.
Если наш параллелепипед находится в покое, то моменты всех сил
относительно каждой из осей координат в алгебраической сумме должны
дать нуль. Запишем этот факт для моментов относительно оси
. Моменты
всех сил, параллельных оси
, равны нулю. Остальные силы , действующие
на грани параллелепипеда, пересчитываются через напряжение по
определению напряжения так: произведение напряжения на площадь грани.
Силы , не
Площадка Плечо
Направление
вращения
вокруг
x
dydz
σ
zx
dydz
τ
Левая
Левая
2
dz
0
x
x
dxdydz
x
σ
σ

+


zx
zx
dxdydz
x
τ
τ

+


Правая
Правая
2
dz
dx
x
dydx
σ
xz
dydx
τ
Hижняя
Oz
Hижняя
Oz
2
dx
0
z
z
dzdydx
z
σ
σ

+


zx
zx
dzdydx
z
τ
τ

+


Верхняя
Oz
Верхняя
Oz
2
dx
dz
                                                  5


действует нормальное напряжение, которое отличается от σ x за счет
изменения координаты x от 0 до dx
                                                           ∂σ
                        σ x ( dx, y, z ) ≅σ x ( x, y, z ) + x dx .
                                                            ∂x
      Аналогично связаны и иные напряжения на противоположных гранях.
Если наш параллелепипед находится в покое, то моменты всех сил
относительно каждой из осей координат в алгебраической сумме должны
дать нуль. Запишем этот факт для моментов относительно оси Oy . Моменты
всех сил, параллельных оси Oy , равны нулю. Остальные силы, действующие
на грани параллелепипеда, пересчитываются через напряжение по
определению напряжения так: произведение напряжения на площадь грани.


                                                              Направление
                    Силы, не   Oy     Площадка        Плечо    вращения
                                                               вокруг Oy
    σ x dydz                        Левая ⊥ Ox        dz
                                                      2
    τzx dydz                        Левая ⊥ Ox        0           –
    �     ∂σ x �
    � σx +    dx� dydz
     �     ∂x �
                                    Правая ⊥ Ox       dz
                                                       2
                �      ∂τzx �
                � τzx +    dx� dydz Правая ⊥ Ox       dx
                 �      ∂x �

    σ x dydx                        Hижняя ⊥ Oz       dx
                                                      2
    τxz dydx                        Hижняя ⊥ Oz       0           –
            �     ∂σ z      �
            � σz +         dz� dydx Верхняя ⊥ Oz      dx
             �     ∂z         �
                                                      2

        �      ∂τzx �
        � τzx +    dz� dydx
         �      ∂z �
                                    Верхняя ⊥ Oz       dz