ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
15
послекоммутационном режиме. Только теперь вместо сопротивления
3
R в
формулах у нас будет фигурировать значение сопротивления тре тье й (средней)
ветви бывшее до коммутации
43
RR + .
Сила тока до коммутации была равна A 146,0)0( =
−
=
i . Проверьте.
Заметив, что при
0=
t
====
+=+=
прпрсв
iAiii )0()0( , найдем значение
постоянной интегрирования
[]
A 055,0091,0146,0)0( =−=−=
==
пр
iiA .
Весь переходный ток от дейс твия пос тоянной ЭДС те пер ь выражается
формулой
[]
A 091.0055,0
7.91
+=+⋅=+=
−==== t
пр
t
прсв
eieAiii
α
.
2.1.2. Расчет силы переходного тока от действия синусоидально й ЭДС
Уберем из исходной схемы постоянну ю ЭДС.
Рис. 54. Схема цепи без источника Рис. 55. Схема после замены групп
постоянной ЭДС активных сопр отивлений
одним эквивалентным
Оставшаяся цепь как до, так и после коммутации легко сводится одному
контуру, в который входит синусоидальная ЭДС, индук тивнос ть и несколько
активных сопро тивлений, которые можно заменить од ним по известным еще из
школы правилам преобразования.
До коммутации это эквивалентное активное сопротивление равно
[]
Ом 3,37
501050
)5010(50
10
)(
431
431
2
=
++
+⋅
+=
++
+⋅
+=
≈
−
RRR
RRR
RR
общ
,
а после коммутации
[]
.Ом 3,18
1050
1050
10
31
31
2
=
+
⋅
+=
+
⋅
+=
≈
+
RR
RR
RR
общ
Реактивное сопротивление индук тивнос ти в обоих случаях равно
X
L
= ωL = 314·0,2 = 63 [Ом].
Задачу определения полного сопротивления цепи, а затем тока можно
решать комплексным методом, однако схема достаточно проста, чтобы
провести расчет, не прибегая к этим усложнениям.
R
2
е(t)
R
1
L
k
R
3
=
R
2
R
4
=
R
1
е(t)
L
R
≈
общ
i
≈
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 13
- 14
- 15
- 16
- 17
- …
- следующая ›
- последняя »
