ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
21
)(
12
,...3,1
iy
k
n
nin
bcab ψ=
α
−
=
∑
, i = 1, 2, … k, (2.18)
где
ininin
qgbb −=
ж
;
i
i
i
y
in
n
nb
l
c
b ψ
ψ
ψ
+=
α
sin]
sin
)(
4
1[
ж
; )()(
iniyin
bcg ψΦψ=
α
. (2.19)
Если крыло считать абсолютно жестким, то
0
≡
ϕ
и в выраже-
нии для коэффициентов
in
b (2.19) следует опустить второе слагае-
мое, т.е.
0=
in
g .
Решив уравнения (2.18), найдем
∑
−
=
ψ=ψ
12
,...3,1
sin)(
k
n
n
nay
; )()(
0
ψ
α
=
ψ
yy . (2.20)
Вычислим
1
2/
0
2/
0
2/
2/
4
sin)()(2)(
a
l
dyldzzydzzy
ll
l
π
=ψψψ==
∫∫∫
π
−
. (2.21)
В результате для коэффициента подъемной силы упругого
крыла конечного размаха (2.11) будем иметь формулу
ср
1
4 b
a
C
y
π
=
α
; (
l
S
b =
ср
), (2.22)
где
1
a находится из решения системы (2.18). При этом угол атаки
корневого сечения крыла при заданной перегрузке
y
n на основании
(2.9), (2.21), (2.22) определяется как
22
α
=
π
=α
y
yy
qSC
Gn
ql
Gn
a
1
0
4
. (2.23)
При заданной перегрузке
y
n угол
0
α
является неизвестным,
поэтому уравнения (2.18) с учетом того, что
0
α
=
n
n
a
a
,
ql
Gn
a
y
π
=
4
1
,
записываются в виде
),...2,1(
4
)(
1
12
3
0
kib
ql
Gn
abbc
i
y
k
n
niniy
=
π
−=+αψ−
∑
−
=
α
. (2.24)
Откуда находятся
0
α
,
3
a ,
5
a , …,
12 −k
a .
Если пренебречь влиянием конечности размаха на распределе-
ние аэродинамической нагрузки, то в уравнении (2.5) и, следователь-
но, в выражении для коэффициентов
ж
in
b следует пренебречь послед-
ним слагаемым. Тогда
iin
nb ψ= sin
ж
.
В этом случае рассматриваемая задача по постановке (а не по
методу решения) будет совпадать с задачей, рассмотренной в разд. 1.
2.3. Определение критической скорости дивергенции
Дивергенцией называется явление перекручивания упругого
крыла под действием крутящих аэродинамических моментов. Это
явление наступает, если скоростной напор q превышает критический
скоростной напор дивергенции
див
q . При
див
qq
=
определитель ле-
вой части уравнений (2.18) меняет знак (обращается в нуль) при за-
данном
0
α
или уравнений (2.24) при заданной
y
n . Определение
див
q
2 k −1 4 nyG nG ∑b a n =1, 3,... in n = c αy b(ψ i ) , i = 1, 2, … k, (2.18) α0 = πa1 ql = y α. qSC y (2.23) где При заданной перегрузке n y угол α 0 является неизвестным, bin = b − qg in ; ж in поэтому уравнения (2.18) с учетом того, что c αy nb(ψ i ) an 4 nyG b = [1 + ж ] sin nψ i ; g in = c αy b(ψ i )Φ n (ψ i ) . (2.19) an = , a1 = , in 4l sin ψ i α0 π ql записываются в виде Если крыло считать абсолютно жестким, то ϕ ≡ 0 и в выраже- 2 k −1 4 nyG нии для коэффициентов bin (2.19) следует опустить второе слагае- − c αy b(ψ i )α 0 + ∑b a in n =− π ql bi1 (i = 1,2,... k ) . (2.24) мое, т.е. g in = 0 . n =3 Решив уравнения (2.18), найдем Откуда находятся α 0 , a3 , a5 , …, a 2 k −1 . 2 k −1 y (ψ ) = ∑a n sin nψ ; y (ψ) = α 0 y (ψ) . (2.20) Если пренебречь влиянием конечности размаха на распределе- n =1, 3,... ние аэродинамической нагрузки, то в уравнении (2.5) и, следователь- Вычислим но, в выражении для коэффициентов binж следует пренебречь послед- l/2 l/2 π/2 lπ ним слагаемым. Тогда ∫ y ( z )dz = 2 ∫ y ( z )dz = l ∫ y (ψ ) sin ψdψ = a1 . (2.21) −l / 2 0 0 4 binж = sin nψ i . В результате для коэффициента подъемной силы упругого В этом случае рассматриваемая задача по постановке (а не по крыла конечного размаха (2.11) будем иметь формулу методу решения) будет совпадать с задачей, рассмотренной в разд. 1. π a1 S 2.3. Определение критической скорости дивергенции C yα = ; ( bср = ), (2.22) 4 bср l Дивергенцией называется явление перекручивания упругого где a1 находится из решения системы (2.18). При этом угол атаки крыла под действием крутящих аэродинамических моментов. Это корневого сечения крыла при заданной перегрузке n y на основании явление наступает, если скоростной напор q превышает критический (2.9), (2.21), (2.22) определяется как скоростной напор дивергенции qдив . При q = qдив определитель ле- вой части уравнений (2.18) меняет знак (обращается в нуль) при за- данном α 0 или уравнений (2.24) при заданной n y . Определение qдив 21 22
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 9
- 10
- 11
- 12
- 13
- …
- следующая ›
- последняя »