Физические методы обработки гидробионтов. Исаев Г.П. - 40 стр.

приводить к уменьшению величины равнодействующей силы Fравн
и, следовательно, ускорение частицы начинает уменьшаться до ну-
ля, когда сила со стороны вязкого трения не сравняется с величиной
силы со стороны электрического поля. В данном случае дымовая
частица будет двигаться равномерно со скоростью, которую можно
определить путем приравнивания правых частей выражений (6.1) и
(6.2). Итак, величина скорости равномерного движения дымовой
частицы в стационарном режиме будет определяться следующим
соотношением:

                                 F1
                           v=          .                   (6.3)
                                6π η r
   Оценки, проводимые согласно выражения (6.3), составляют по-
рядка 0,5 м/с, что согласуется с данными непосредственных изме-
рений.
   Что касается движения незаряженных дымовых частиц, то на
них будет действовать сила, определяемая следующим выражени-
ем:

                               d E 3 ε −1
                      F3 = E      r       ,                  (6.4)
                               dx ε+ 2
              dE
где величина      − градиент напряженности электрического поля
              dx
   Следует иметь в виду, что сила F3 , определяемая выражением
(6.4), приводит к движению незаряженных дымовых частиц в стро-
ну большего поля, т.е. в направлении к коронирующему электроду.
Эта сила возникает только в случае, когда диэлектрическая прони-
цаемость дымовых частиц отличается от диэлектрической прони-
цаемости окружающего частицы газа в разрядном промежутке.
   Благодаря большой концентрации частиц у коронирующего
электрода они могут сильно зарядиться и приобрести значительную
скорость в обратном направлении. Следовательно, еще не заряжен-
ные частицы приобретают скорость и притягиваются к коронирую-
щему электроду. При этом более крупные частицы оседают на нити
электрода, увеличивая его толщину, а более мелкие частицы проле-


40