Электродинамика. Исаев Г.П. - 111 стр.

    2. Уравнение плоской электромагнитной волны склады-
вается из двух составляющих, которые представляют из себя
две независимо распространяющиеся волны, никак не связан-
ные между собой, так как они представляют частные решения
дифференциальных уравнений.
    3. Первое слагаемое в (13.12) отвечает за наличие волны,
распространяющейся в сторону уменьшения координаты оси
OZ (в отрицательном направлении оси OZ).
    4. Второе слагаемое в (13.12) отвечает за распространение
волны в сторону увеличения координаты оси OZ (в положи-
тельном направлении оси OZ).

    14. Закон изменения вектора напряженности магнит-
ного поля плоской электромагнитной волны.
    Для того чтобы получить решение для комплексной ам-
плитуды вектора напряженности магнитного поля надо ана-
логично предыдущего параграфа решить дифференциальное
                                                           →
уравнение для вектора напряженности магнитного поля H
для случая плоской электромагнитной волны. Это означает,
что нам необходимо решить дифференциальное уравнение
                                  •
                                  →
для комплексной амплитуды H в следующем виде
                      •           •
                      →           →
                  2           2
                ∇ H − λ H = 0,                  (14.1)
                 λ
    где величина определяется следующим выражением

                      λ 2 = − ω2 ~εa μ a .         (14.2)
    Для того чтобы решить дифференциальное уравнение
(14.1) мы должны сделать некоторые предположения, суть
которых нам не известна, эту неизвестность мы разрешим с
помощью системы уравнений Максвелла, полученную нами
ранее в комплексной форме
                      •           •
                      →      ~    →
                rot H = j ω ε a E ,                    (14.3)

                                  111