Электродинамика. Исаев Г.П. - 112 стр.

                     •               •
                     →               →
                rot E = − j ω μ a H ,                                  (14.4)
                     •
                     →
               div E = 0 ,                                             (14.5)
                     •
                     →
                div H = 0 .                                            (14.6)
                                                   •
                                                   →
    Получим закон изменения вектора H магнитного поля
для случая, когда электрическая составляющая электромаг-
нитного поля представляет из себя бегущую волну, распро-
страняющуюся в сторону увеличения координаты оси OZ. В
данном случае для комплексной амплитуды вектора напря-
женности электрического поля, имеющей только составляю-
щую по оси OX, можно записать
           •
           →     •        →          •                 →       •         →
           E = E x ( z ) ⋅ e x = E x e − ( γ + j k ) z ⋅ e x = E e −λ z ⋅ e x .
                                                                       (14.7)

     Из второго уравнения системы (14.4) следует, что
           •                    •                  •
           →     1      →    j       →
           H=−      rot E =      rot E .
               jωμa         ωμ a                  (14.8)
    Учтем определение ротора векторной функции через оп-
ределитель третьего порядка




                                    112