Электродинамика. Исаев Г.П. - 124 стр.

           (B1n          )
                  − B 2 n × Δ S = ( B1 n − B 2 n ) × 0 = 0 .
   Откуда получаем
                         B1 n = B 2 n .
                                                (17.8)
   Выражение (17.8) называется граничным условием для
                                                               →

нормальных составляющих вектора магнитной индукции B .
   Нормальные составляющие вектора индукции магнитного
     →
поля B на границе раздела двух сред являются непрерывны-
ми.
    Рассмотрим граничные условия для нормальной состав-
                  →
ляющей вектора H . Для этого запишем материальное уравне-
ние для магнитного поля в среде
                         →          →
                         B = μa H.                  (17.9)
   Спроектируем векторное уравнение (17.9) на направление
нормали в обеих средах
                      ⎧⎪ B1 n = μ a 1 H 1 n ,
                       ⎨
                       ⎪⎩ B 2 n = μ a 2 H 2 n .
                                                   (17.10)
   с учетом (17.10) и (17.8) примет вид

                  μ a 1 ⋅ H1 n = μ a 2 H 2 n ⋅
                                                 (17.11)
   Выражение (17.11) представляет собой понятие гранич-
                                                           →
ных условий для нормальных составляющих вектора H .
    Нормальная составляющая вектора напряженности маг-
нитного поля электромагнитной волны на границе двух сред
терпит разрыв.

   18. Граничные условия для нормальных составляю-
щих электрического поля.
   Рассмотрим граничные условия для нормальных состав-
ляющих электрического поля

                                124