Электродинамика. Исаев Г.П. - 130 стр.

выражения (19.6). При этом пределы от первого и второго
слагаемых в левой части получающегося выражения будут
равны самим величинам, так как они не зависят от величины
Δ h и поэтому являются постоянными величинами. Третье
слагаемое в левой части получающегося выражения, и все три
слагаемых в правой части обратятся в ноль при Δ h → 0 .
   На основании вышесказанного запишем

                     H 1τ Δ L− H 2 τ Δ L + 0 = 0 ,
   откуда получаем
                            H1τ − H 2 τ = 0 .
   Итак, окончательно можно записать

                       H 1τ = H 2 τ
                             .                     (19.7)
    Выражение (19.7) представляет собой условие для тан-
генциальных составляющих вектора напряженности магнит-
ного поля.
    Тангенциальные (касательные) составляющие вектора
напряженности магнитного поля являются непрерывными на
границе раздела двух сред.
    Рассмотрим вывод граничных условий для тангенциаль-
                                                     →
ных составляющих вектора магнитной индукции B . Для это-
го рассмотрим материальное уравнение для магнитного поля
в веществе
                        →         →
                        B = μa H.                  (19.8)
    Спроектируем векторное уравнение (19.8) на тангенци-
альное направление в областях I и II

                  ⎧⎪ B1τ = μ a 1 H 1 τ ,
                 ⎨
                 ⎪⎩ B 2 τ = μ a 2 H 2 τ .
                                                  (19.9)
    Деля, левые и правые части уравнений системы (19.9),
получаем

                               130