Электродинамика. Исаев Г.П. - 30 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

чим следующее выражение
.dV
dqd
∫
ρ
=
tdtd
V
поверхности S, ограничивающей объем V.
Тогда силу тока для случая убывания электрического заряда
из объема будем определять следу
(11.8)
направление тока выбирать Условимся за положительное
направление движения зарядов из объема, т.е. в направлении
внешней нормали к
ющим образом
.
dt
dq
I −=
(11.9)
С учетом выражения (11.9) запишем соотношение (11.8) в
следующем виде
.dv
dt
d
I
V
∫
ρ
=−
Зап ш
(11.10)
и ем связь между интегральной и дифференциальной
характеристиками тока для случая замкнутой поверхности S,
которая имеет следующий вид
∫
→→
=
S
)sdj(I
(11.11)
С учетом выражения (11.11) соотношение (11.10) прини-
мает вид
∫∫
ρ
−=
→→
.dV
d
)sdj(
VS
dt
(11.12)
Выражение (11.12) в электродинамике носит название за-
кона сохранения электрического
ме.
заряда в интегральной фор-
12. Электродинамика неподвижных сред.
Рассмотрим понятие функции одной переменной
(
)
.xfy
=
30
чим следующее выражение
                   dq         dρ
                   dt
                      =   ∫ d t dV .
                          V                          (11.8)
    Условимся за положительное направление тока выбирать
направление движения зарядов из объема, т.е. в направлении
внешней нормали к поверхности S, ограничивающей объем V.
Тогда силу тока для случая убывания электрического заряда
из объема будем определять следующим образом
                             dq
                      I = − .
                             dt                      (11.9)
    С учетом выражения (11.9) запишем соотношение (11.8) в
следующем виде
                           dρ
                   −I =
                            dt  ∫
                               dv .
                         V                          (11.10)
    Запишем связь между интегральной и дифференциальной
характеристиками тока для случая замкнутой поверхности S,
которая имеет следующий вид

                                →      →

                            ∫
                        I= ( jds)
                            S                      (11.11)
    С учетом выражения (11.11) соотношение (11.10) прини-
мает вид

                        →       →              dρ
                    ∫   ( jds)=−           ∫ dt dV .
                    S                      V       (11.12)
    Выражение (11.12) в электродинамике носит название за-
кона сохранения электрического заряда в интегральной фор-
ме.

   12. Электродинамика неподвижных сред.
   Рассмотрим понятие функции одной переменной

                                    y = f (x ).

                                     30

Страницы