Электродинамика. Исаев Г.П. - 35 стр.

    Выражение (13.6) в электродинамике понимается в виде
закона сохранения электрического заряда в дифференциаль-
ной форме.
    В технической электродинамике закон сохранения элек-
трического заряда в дифференциальной форме понимается в
виде уравнения непрерывности, которое записывается в сле-
дующем виде
                      ∂ρ      →
                         + div j = 0 .
                      ∂t                           (13.7)
   В соотношениях (13.6) и (13.7) выражение для диверген-
                            →

ции вектора плотности тока j необходимо понимать в сле-
дующем виде
               →   ∂j      ∂ jy     ∂j
            div j = x dx +      dy + z dz .
                   ∂x      ∂y       ∂z            (13.8)

    14. Теорема о потоке вектора индукции магнитного
поля.
    Экспериментально установлен следующий факт. Количе-
ство силовых магнитных линий, входящих в замкнутую по-
верхность S равно числу линий, выходящих из поверхности.
Математически этот факт можно доказать только для частных
случаев, в общем случае этот факт формулируется в качестве
теоремы, доказательством которой является наличие экспе-
риментально установленных фактов, следующих из нее и ко-
торая имеет вид
                          ⎛→ →⎞
                        ∫
                        S⎝
                          ⎜ B d s ⎟ = 0.
                                  ⎠
                                                     (14.1)
    Выражение (14.1) в электродинамике понимается в виде
теоремы о потоке вектора индукции магнитного поля. В тех-
нической электродинамике данная теорема понимается в виде
закона неразрывности магнитных силовых линий.
    Физический смысл этой теоремы заключается в том, что в
природе отсутствуют свободные магнитные заряды, так как,
число силовых линий, входящих в поверхность равно числу
                            35