Составители:
Рубрика:
60
ссмотре-
ние явления поляризации в рамках курса физики твердого те-
ла, приводит точно к такому же результату.
22. Теорема о потоке вектора электрического смеще-
ния.
В параграфе 8 была сформулирована теорема о потоке
вектора напряженности электрического поля
ривать в чисто качественном виде. Более строгое ра
∫∫
ρ
ε
=
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
0
S
.dVsdE
⎛
→→
V
1
(22.1)
Определим величину объемной плотности заряда
ρ
, как
отношение элементарной величины заряда
dq
к величине
элементарного объема dV
Vd
. (22.2)
В диэлектрике все заряды можно
то
qd
=ρ
разделить на 2 типа.
1. Свободные электрические заряды, рассматриваемые в
качестве электронов проводимости, объемную плотность ко-
рых обозначим как
.
СВ
ρ
2. Связанные электрические заряды, входящие в состав
атомов, которые подверглись явлению поляризации и кото-
рые называются поляризованными зарядами, объемную плот-
ность которых обозначим как
.
П
ρ
Поэтому для суммарной объемной плотности зарядо
мож
в
но записать
ПBC
ρ
+
ρ
=
ρ
. (22.3)
Тогда выражение (22.1) с учетом (22.3) принимает вид
()
=ρ+ρ
ε
=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
∫∫
V
ПСВ
0
S
dV
1
sdE
→→
∫∫
ρ
ε
+ρ
ε
.dVdV
0
V
BC
0
(22.4)
Учтем ранее полученную
11
П
связь между объемной плотно-
стью поляризационных зарядов и вектором поляризации в
ривать в чисто качественном виде. Более строгое рассмотре-
ние явления поляризации в рамках курса физики твердого те-
ла, приводит точно к такому же результату.
22. Теорема о потоке вектора электрического смеще-
ния.
В параграфе 8 была сформулирована теорема о потоке
вектора напряженности электрического поля
⎛→ →⎞ 1
S ⎝
∫
⎜Ed s ⎟ =
⎠ ε0 V
ρ dV . ∫
(22.1)
ρ
Определим величину объемной плотности заряда , как
отношение элементарной величины заряда dq к величине
элементарного объема dV
dq
ρ=
dV . (22.2)
В диэлектрике все заряды можно разделить на 2 типа.
1. Свободные электрические заряды, рассматриваемые в
качестве электронов проводимости, объемную плотность ко-
торых обозначим как ρ СВ .
2. Связанные электрические заряды, входящие в состав
атомов, которые подверглись явлению поляризации и кото-
рые называются поляризованными зарядами, объемную плот-
ность которых обозначим как ρ П .
Поэтому для суммарной объемной плотности зарядов
можно записать
ρ = ρ CB + ρ П
. (22.3)
Тогда выражение (22.1) с учетом (22.3) принимает вид
1 1
∫ ⎜⎜⎝ Ed s ⎟⎟⎠ = ε ∫ (ρ )
⎛→ → ⎞ 1
0 V
СВ + ρ П dV =
ε0 ∫ρ
V
C B dV +
ε0 ∫ρ П dV.
S
(22.4)
Учтем ранее полученную связь между объемной плотно-
стью поляризационных зарядов и вектором поляризации в
60
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 58
- 59
- 60
- 61
- 62
- …
- следующая ›
- последняя »
