Электродинамика. Исаев Г.П. - 60 стр.

UptoLike

Составители: 

60
ссмотре-
ние явления поляризации в рамках курса физики твердого те-
ла, приводит точно к такому же результату.
22. Теорема о потоке вектора электрического смеще-
ния.
В параграфе 8 была сформулирована теорема о потоке
вектора напряженности электрического поля
ривать в чисто качественном виде. Более строгое ра
ρ
ε
=
0
S
.dVsdE
V
1
(22.1)
Определим величину объемной плотности заряда
ρ
, как
отношение элементарной величины заряда
dq
к величине
элементарного объема dV
Vd
. (22.2)
В диэлектрике все заряды можно
то
qd
=ρ
разделить на 2 типа.
1. Свободные электрические заряды, рассматриваемые в
качестве электронов проводимости, объемную плотность ко-
рых обозначим как
.
СВ
ρ
2. Связанные электрические заряды, входящие в состав
атомов, которые подверглись явлению поляризации и кото-
рые называются поляризованными зарядами, объемную плот-
ность которых обозначим как
.
П
ρ
Поэтому для суммарной объемной плотности зарядо
мож
в
но записать
ПBC
ρ
+
ρ
=
ρ
. (22.3)
Тогда выражение (22.1) с учетом (22.3) принимает вид
()
=ρ+ρ
ε
=
V
ПСВ
0
S
dV
1
sdE
ρ
ε
+ρ
ε
.dVdV
0
V
BC
0
(22.4)
Учтем ранее полученную
11
П
связь между объемной плотно-
стью поляризационных зарядов и вектором поляризации в
ривать в чисто качественном виде. Более строгое рассмотре-
ние явления поляризации в рамках курса физики твердого те-
ла, приводит точно к такому же результату.

    22. Теорема о потоке вектора электрического смеще-
ния.
    В параграфе 8 была сформулирована теорема о потоке
вектора напряженности электрического поля
               ⎛→ →⎞      1
             S ⎝
                ∫
               ⎜Ed s ⎟ =
                     ⎠   ε0 V
                              ρ dV .         ∫
                                                    (22.1)
                                                   ρ
    Определим величину объемной плотности заряда , как
отношение элементарной величины заряда dq к величине
элементарного объема dV
                                        dq
                                   ρ=
                                        dV .         (22.2)
    В диэлектрике все заряды можно разделить на 2 типа.
    1. Свободные электрические заряды, рассматриваемые в
качестве электронов проводимости, объемную плотность ко-
торых обозначим как ρ СВ .
    2. Связанные электрические заряды, входящие в состав
атомов, которые подверглись явлению поляризации и кото-
рые называются поляризованными зарядами, объемную плот-
ность которых обозначим как ρ П .
   Поэтому для суммарной объемной плотности зарядов
можно записать
                    ρ = ρ CB + ρ П
                                   .                 (22.3)
   Тогда выражение (22.1) с учетом (22.3) принимает вид

                                                  1                      1
    ∫ ⎜⎜⎝ Ed s ⎟⎟⎠ = ε ∫ (ρ              )
        ⎛→ →     ⎞ 1
                    0 V
                              СВ   + ρ П dV =
                                                  ε0   ∫ρ
                                                       V
                                                            C B dV   +
                                                                         ε0   ∫ρ   П   dV.
     S
(22.4)
    Учтем ранее полученную связь между объемной плотно-
стью поляризационных зарядов и вектором поляризации в
                                             60