Электромагнитные колебания. Квантовая теория излучения. Иваницкая Ж.Ф. - 28 стр.

             Физика. Лабораторный практикум
    Решением уравнения (17) является гармоническая функция в
случае, если ωо>γ, т.е. при малом затухании,
                Z(t) = qо cos (ωt + α)                       (18)
где qо – амплитудное значение функции Z, а α – начальная фаза
колебаний заряда.
    Подставляя в (13), окончательно имеем:
        q(t) = qо e -γt cos (ωt + α)                        (19).
                                                        -γt
    Из (19) видим, что амплитуда колебаний заряда A= qоe не по-
стоянна во времени, имеет вид затухающей экспоненты (рис. 4).




                                 Рис. 4

    Быстрота спадания амплитуды определяется величиной коэф-
фициента затухания γ, и оказывается тем больше, чем больше со-
противление резистора R. Катушки же большой индуктивности не
дают колебаниям затухать так быстро.
    Если затухание не слишком велико, то колебания можно рас-
сматривать как гармонические, на которые накладывается затуха-
ние амплитуды, происходящее по закону A= qоe -γt (рис. 5).
Уменьшение амплитуды заряда на рисунке указано штриховыми
линиями.




                                 Рис. 5

                               28