Теория волн. Иванов В.Б. - 160 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

В. Б. Иванов
160
Рис. 8.2. Распространение волн в простейшем волноводе
Рассмотрим одну из волн – с индексом 1. За время ∆t
волна пройдет путь ∆l = c∆t вдоль направления вектора
.
1
k
В направлении оси Oz этот путь отобразится на отрезок
,
coscos
θθ
tсl
z
∆
=
∆
=∆
где tgθ = k
y
/k
z
. Скорость вдоль оси
Oz является фазовой скоростью волны в волноводе:
.
cos
2
22
z
yz
ф
k
kk
с
с
v
+
==
θ
(8.8)
Таким образом, скорость волн в волноводе отлична от
скорости света в вакууме в силу того, что волны распро-
страняются наклонно к оси волновода, последовательно
отражаясь от стенок. Подчеркнем, что именно наличие
пары волн, распространяющихся под углом к оси, предос-
тавляет возможность удовлетворить краевым условиям
отсутствия тангенциальной составляющей поля на стен-
ках.
8.2. Вектор Герца 
                                  В. Б. Иванов




          Рис. 8.2. Распространение волн в простейшем волноводе

    Рассмотрим одну из волн – с индексом 1. За время ∆t
волна пройдет путь ∆l = c∆t вдоль направления вектора k1.
В направлении оси Oz этот путь отобразится на отрезок
∆z = ∆l          = с∆t           , где tgθ = ky/kz. Скорость вдоль оси
          cosθ           cos θ
Oz является фазовой скоростью волны в волноводе:

                                  с     k z2 + k y2
                           vф =      =с             .            (8.8)
                                cosθ        k z2
     Таким образом, скорость волн в волноводе отлична от
скорости света в вакууме в силу того, что волны распро-
страняются наклонно к оси волновода, последовательно
отражаясь от стенок. Подчеркнем, что именно наличие
пары волн, распространяющихся под углом к оси, предос-
тавляет возможность удовлетворить краевым условиям
отсутствия тангенциальной составляющей поля на стен-
ках.

                            8.2. Вектор Герца

                                      160

Страницы