Теория волн. Иванов В.Б. - 163 стр.

UptoLike

Составители: 

Рубрика: 

Теория волн
163
.)(
,
,
,0
,
,
22
3
22
2
11
1
3
11
0
2
22
0
1
ihze
ihz
e
ihz
e
ihz
e
ihz
e
eПhkE
e
u
П
h
ih
E
e
u
П
h
ih
E
H
e
u
П
h
ik
H
e
u
П
h
ik
H
=
=
=
=
=
=
(8.14)
В последних формулах полагается, что координата 3
есть координата вдоль оси волновода z. Именно вдоль оси
z имеет место периодическое в пространстве решение.
Через h обозначена продольная проекция волнового век-
тора k
z
, а коэффициенты h
1, 2, 3
есть коэффициенты Ламэ.
Из (8.14) видно, что в рассматриваемых волнах от-
сутствует продольная проекция магнитного поля. В этой
связи волны, соответствующие электрическому вектору
Герца, называются поперечно-магнитными, или ТМ-
волнами. Иногда используется термин «Е-волна».
Для волн с магнитным вектором Герца вместо (8.14)
можно получить:
                        Теория волн

                        − ik0 ∂П e ihz
                 H1 =             e ,
                         h2 ∂u2
                        ik0 ∂П e ihz
                 H2 =           e ,
                         h1 ∂u1
                 H 3 = 0,
                                                  (8.14)
                      ih ∂П e ihz
                 E1 =        e ,
                      h1 ∂u1
                      ih ∂П e ihz
                 E2 =        e ,
                      h2 ∂u2
                 E3 = (k 2 − h 2 ) П e eihz .
    В последних формулах полагается, что координата 3
есть координата вдоль оси волновода z. Именно вдоль оси
z имеет место периодическое в пространстве решение.
Через h обозначена продольная проекция волнового век-
тора kz, а коэффициенты h1, 2, 3 есть коэффициенты Ламэ.
     Из (8.14) видно, что в рассматриваемых волнах от-
сутствует продольная проекция магнитного поля. В этой
связи волны, соответствующие электрическому вектору
Герца, называются поперечно-магнитными, или ТМ-
волнами. Иногда используется термин «Е-волна».
     Для волн с магнитным вектором Герца вместо (8.14)
можно получить:




                              163