ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Теория волн
163
.)(
,
,
,0
,
,
22
3
22
2
11
1
3
11
0
2
22
0
1
ihze
ihz
e
ihz
e
ihz
e
ihz
e
eПhkE
e
u
П
h
ih
E
e
u
П
h
ih
E
H
e
u
П
h
ik
H
e
u
П
h
ik
H
−=
∂
∂
=
∂
∂
=
=
∂
∂
=
∂
∂−
=
(8.14)
В последних формулах полагается, что координата 3
есть координата вдоль оси волновода z. Именно вдоль оси
z имеет место периодическое в пространстве решение.
Через h обозначена продольная проекция волнового век-
тора k
z
, а коэффициенты h
1, 2, 3
есть коэффициенты Ламэ.
Из (8.14) видно, что в рассматриваемых волнах от-
сутствует продольная проекция магнитного поля. В этой
связи волны, соответствующие электрическому вектору
Герца, называются поперечно-магнитными, или ТМ-
волнами. Иногда используется термин «Е-волна».
Для волн с магнитным вектором Герца вместо (8.14)
можно получить:
Теория волн
− ik0 ∂П e ihz
H1 = e ,
h2 ∂u2
ik0 ∂П e ihz
H2 = e ,
h1 ∂u1
H 3 = 0,
(8.14)
ih ∂П e ihz
E1 = e ,
h1 ∂u1
ih ∂П e ihz
E2 = e ,
h2 ∂u2
E3 = (k 2 − h 2 ) П e eihz .
В последних формулах полагается, что координата 3
есть координата вдоль оси волновода z. Именно вдоль оси
z имеет место периодическое в пространстве решение.
Через h обозначена продольная проекция волнового век-
тора kz, а коэффициенты h1, 2, 3 есть коэффициенты Ламэ.
Из (8.14) видно, что в рассматриваемых волнах от-
сутствует продольная проекция магнитного поля. В этой
связи волны, соответствующие электрическому вектору
Герца, называются поперечно-магнитными, или ТМ-
волнами. Иногда используется термин «Е-волна».
Для волн с магнитным вектором Герца вместо (8.14)
можно получить:
163
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 161
- 162
- 163
- 164
- 165
- …
- следующая ›
- последняя »
