Теория волн. Иванов В.Б. - 167 стр.

                          Теория волн

    Это решение убывает при росте радиуса как 1/r.
    Если 0 < = r < ∞, то решение следует выражать только
через Jp, поскольку функция Неймана в нуле имеет осо-
бенность. Если же рассматривается вся область изменения
радиуса
0 < r < = ∞, то единственное решение, нигде не обращаю-
щееся в бесконечность, должно быть построено с использо-
ванием цилиндрической функции Ханкеля первого рода
H p(1) ( r k 2 − h 2 ).

         8.4. Электромагнитное поле в волноводе
    Теперь мы можем приступить к изучению волн в кон-
кретных типах волноводов. Начать следует с напоминания
о том, что кроме формулировки необходимого дифферен-
циального уравнения для корректной постановки задачи
необходимо сформулировать граничные условия. Мы уже
говорили, что на идеально проводящих стенках волновода
должна отсутствовать тангенциальная проекция электри-
ческого поля. Как это условие трансформируется в гра-
ничное условие для вектора Герца?
     Выберем некоторую точку на стенке волновода. Раз-
местим в этой точке начало прямоугольной системы коор-
динат с осью z, направленной вдоль оси волновода, осью
η, перпендикулярной стенке в данной точке и осью τ, со-
ставляющей правую тройку с остальными. В таком вари-
анте оси z и τ касательные к поверхности. Геометрия раз-
мещения системы координат показана на рис. 8.3.




                             167