Теория волн. Иванов В.Б. - 168 стр.

                       В. Б. Иванов




            Рис. 8.3. К постановке граничных условий

    Воспользуемся первой из формул (8.13), выражающей
напряженность электрического поля через комбинацию
электрического и магнитного векторов Герца. Примени-
тельно к указанной системе координат тангенциальные к
поверхности проекции будут заданы следующими выра-
жениями:

                          ∂П e      ∂П m ihz
                 Eτ = (ih      + ik     )e ,
                           ∂τ        ∂η                (8.25)
                 E z = (k − h ) П e .
                         2      2    e ihz


    Продольные проекции должны быть равны нулю. Один
из вариантов выполнения этих условий приводит к соотно-
шениям:

                 П e |C = 0,
                 ∂П m                                  (8.26)
                      |C = 0.
                  ∂η
    Обозначение |C указывает на то, что условия должны
выполняться в любой точке контура С – на стенке попе-
речного сечения волновода.
    Другой вариант обращения в ноль проекции Ez сво-
дится к условию k2 = h2. Однако, как мы знаем, волновой
вектор в волноводе не может быть чисто продольным –

                               168