Теория волн. Иванов В.Б. - 172 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

В. Б. Иванов
172
Рис. 8.4. Электромагнитные поля для моды Е
11
На этом и следующих рисунках пунктирные линии
изображают магнитное поле, а сплошные – электрическое.
При переходе к модам более высоких порядков (m или n
отличны от единицы) картина полей в поперечном сече-
нии будет состоять из ячеек, аналогичных рисунку 8.4,
повторяющихся по ширине и высоте.
Для Н-волны краевое условие
0| =
∂
∂
C
m
П
η
выбирает
решение (8.30) в виде:
.coscos
= y
b
n
x
a
m
П
m
mn
ππ
(8.36)
В отличие от Е-волны здесь либо m либо n (но не оба
одновременно) могут обращаться в ноль. Поскольку a > b,
минимальное собственное число будет:
.
10min
a
π
αα
==
(8.37)
Основной модой здесь является мода Н
10
с макси-
мально возможной длиной волны
.2/2
10max
a==
απλ
Сле-
                         В. Б. Иванов




           Рис. 8.4. Электромагнитные поля для моды Е11

    На этом и следующих рисунках пунктирные линии
изображают магнитное поле, а сплошные – электрическое.
При переходе к модам более высоких порядков (m или n
отличны от единицы) картина полей в поперечном сече-
нии будет состоять из ячеек, аналогичных рисунку 8.4,
повторяющихся по ширине и высоте.
    Для Н-волны краевое условие ∂П
                                   m
                                                |C = 0 выбирает
                                           ∂η
решение (8.30) в виде:

                      mπ   nπ 
             m
           П mn = cos   x  cos y .                    (8.36)
                      a   b 
    В отличие от Е-волны здесь либо m либо n (но не оба
одновременно) могут обращаться в ноль. Поскольку a > b,
минимальное собственное число будет:
                                  π
                  α min = α10 =       .                   (8.37)
                                  a
    Основной модой здесь является мода Н10 с макси-
мально возможной длиной волны λmax = 2π / α10 = 2a. Сле-


                             172

Страницы