Теория волн. Иванов В.Б. - 173 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

Теория волн
173
дующей модой, в зависимости от соотношений высоты и
ширины волновода, будет либо Н
11
с
,/2
22
max
baab +=
λ
либо Н
20
с
.
max
a=
λ
Основная мода Н-волны
)./cos(
10
axH
π
=
Изолинии
П = const здесь параллельны силовым линиям электриче-
ского поля и представляют собой вертикальные прямые.
Тогда линии магнитного поля будут горизонтальными
прямыми. Картина силовых линий в рассматриваемом
случае показана на рис. 8.5. Отметим, что описанный ра-
нее пример простейшего прямоугольного волновода соот-
ветствует именно волне Н
10
.
Рис. 8.5. Электромагнитные поля для моды Н
10
Для волны Н
01
картина силовых линий будет анало-
гичной рисунку 8.5, но повернутой на 90
о
.
Приведем также без подробных выкладок распреде-
ление полей для моды Н
11
, в которой вектор Герца пред-
ставляется как
(
)
=
b
y
a
x
П
m
π
π
coscos
11
– рис. 8.6. 
                           Теория волн

дующей модой, в зависимости от соотношений высоты и
ширины     волновода,     будет     либо   Н11    с
λmax = 2ab / a 2 + b2 , либо Н20 с λmax = a.
     Основная мода Н-волны H 10 = cos(πx / a ). Изолинии
П = const здесь параллельны силовым линиям электриче-
ского поля и представляют собой вертикальные прямые.
Тогда линии магнитного поля будут горизонтальными
прямыми. Картина силовых линий в рассматриваемом
случае показана на рис. 8.5. Отметим, что описанный ра-
нее пример простейшего прямоугольного волновода соот-
ветствует именно волне Н10.




             Рис. 8.5. Электромагнитные поля для моды Н10
    Для волны Н01 картина силовых линий будет анало-
гичной рисунку 8.5, но повернутой на 90о.
    Приведем также без подробных выкладок распреде-
ление полей для моды Н11, в которой вектор Герца пред-
ставляется как П11 = cos πx
                    m
                           ( a )cosπy b  – рис. 8.6.



                               173

Страницы