ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Теория волн
203
рует. Амплитуда осцилляций уменьшается, и интенсив-
ность выходит на постоянную величину, соответствующую
интенсивности в условиях геометрической оптики.
В параметрическом виде спираль Корню может быть
представлена парой функций:
∫
=
t
duutx
0
2
)2/cos()(
π
(9.25)
и
.)2/sin()(
0
2
∫
=
t
duuty
π
(9.26)
Эти специальные функции носят название интегралов
Френеля. Параметр t здесь имеет смысл длины дуги от
точки О на рис. 9.12 до текущего положения.
С помощью последних соотношений можно построить
картину распределения интенсивности волны в зависимо-
сти от расстояния по экрану от границы геометрической
тени. Соответствующий график представлен на рис. 9.13.
Отметим, что в приближении геометрической оптики мы
имели бы просто «ступеньку» со скачкообразным перехо-
дом интенсивности от нуля до постоянной величины.
Рис. 9.13. Интенсивность поля вблизи границы тени
Теория волн
рует. Амплитуда осцилляций уменьшается, и интенсив-
ность выходит на постоянную величину, соответствующую
интенсивности в условиях геометрической оптики.
В параметрическом виде спираль Корню может быть
представлена парой функций:
t
x (t ) = ∫ cos(πu 2 / 2)du (9.25)
0
и
t
y (t ) = ∫ sin(πu 2 / 2)du. (9.26)
0
Эти специальные функции носят название интегралов
Френеля. Параметр t здесь имеет смысл длины дуги от
точки О на рис. 9.12 до текущего положения.
С помощью последних соотношений можно построить
картину распределения интенсивности волны в зависимо-
сти от расстояния по экрану от границы геометрической
тени. Соответствующий график представлен на рис. 9.13.
Отметим, что в приближении геометрической оптики мы
имели бы просто «ступеньку» со скачкообразным перехо-
дом интенсивности от нуля до постоянной величины.
Рис. 9.13. Интенсивность поля вблизи границы тени
203
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 201
- 202
- 203
- 204
- 205
- …
- следующая ›
- последняя »
