Теория волн. Иванов В.Б. - 29 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

Теория волн
29
'.
''
2
2
2
2
2
2
N
x
N
c
t
N
pe
ω
−
∂
∂
=
∂
∂
(1.28)
К анализу данного соотношения мы вернемся в даль-
нейшем, а сейчас отметим, что здесь в правой части со-
держится слагаемое волновой природы и колебательное
слагаемое, обусловленное наличием у плазмы собственной
резонансной частоты.
1.4. Упругие волны в твердом теле
В кристаллической решетке твердого тела атомы или
молекулы вещества, расположенные в узлах решетки, мо-
гут колебаться около положения равновесия. Тогда для це-
почки частиц, находящихся на одной из осей решетки –
выделенном направлении x, можно использовать следую-
щую модель. Атомы или молекулы представим в виде ша-
риков с массой m, соединенных между собой упругими
пружинками с коэффициентом упругости K. В равновес-
ном состоянии длина пружинки (расстояние между мас-
сами) составляет величину a. Частицы могут немного
смещаться относительно начального положения, сжимая и
растягивая соседние пружинки. Координаты масс обозна-
чим через x
i
, где i – номер частицы в цепочке. Геометрия
модели показана на рис. 1.3.
Рис. 1.3. Модель упругих колебаний в твердом теле 
                          Теория волн

                   ∂2 N '     2 ∂ N'
                                  2
                          = c         − ω p2 N '.            (1.28)
                    ∂t 2         ∂x 2
                             e


     К анализу данного соотношения мы вернемся в даль-
нейшем, а сейчас отметим, что здесь в правой части со-
держится слагаемое волновой природы и колебательное
слагаемое, обусловленное наличием у плазмы собственной
резонансной частоты.

         1.4. Упругие волны в твердом теле
    В кристаллической решетке твердого тела атомы или
молекулы вещества, расположенные в узлах решетки, мо-
гут колебаться около положения равновесия. Тогда для це-
почки частиц, находящихся на одной из осей решетки –
выделенном направлении x, можно использовать следую-
щую модель. Атомы или молекулы представим в виде ша-
риков с массой m, соединенных между собой упругими
пружинками с коэффициентом упругости K. В равновес-
ном состоянии длина пружинки (расстояние между мас-
сами) составляет величину a. Частицы могут немного
смещаться относительно начального положения, сжимая и
растягивая соседние пружинки. Координаты масс обозна-
чим через xi, где i – номер частицы в цепочке. Геометрия
модели показана на рис. 1.3.




         Рис. 1.3. Модель упругих колебаний в твердом теле




                                29

Страницы