Квантовые эффекты в мезоскопических системах. Ч.I. Квантовое туннелирование с диссипацией. Жуковский В.Ч - 37 стр.

                        Ґ

                ×Х     т
                  n №0 - Ґ
                             dC n
                              2p
                                       C 2
                                          {             }
                                  exp - n L n d(C 1 ) exp {- A [q ]}.
                                        2
                                                                                                       (1.2.55)

      Аналогично величина Z 0 может быть записана в виде гауссова инте-
грала по области значений q( t ) вблизи минимума эффективного действия.
В результате для времени жизни метастабильного состояния G- 1 получается
выражение
                                              G = B exp(- A ) ,                                        (1.2.56)
где
                                                                                           - 1/ 2
                                                                           жd2A ц
                                    й1/ 2T                  щ
                                                                1/ 2   Det зз 2 ч
                                                                          ў      ч
                                                                                 ч
                                 1 к                 ж¶ q%ц
                                                            2               з dq ш
                                                                            и
A = A [q%]- A й     щ                                     ч ъ
                                                   ззи¶ t ш
                                                                           q = q%
              лqmin ы, B =       2p кк- 1/т2T
                                              dt          ч
                                                          ч ъ                                       . (1.2.57)
                                                            ъ       жd A ц
                                                                      2
                                    л                       ы Det зз 2 ч ч
                                                                         ч
                                                                   зиdq ш
                                                                          q= q       min




     Здесь Det ў означает, что в определителе Det опущено нулевое соб-
ственное значение.
     При движении частицы в потенциальном поле в пределе нулевой тем-
пературы
                                  1/ 2T             2
                                            ж¶ q%ц
                                                 ч   A
                                    т d t ззи¶ t ш
                                                 ч
                                                 ч =
                                                     m
                                                       .                                               (1.2.58)
                                  - 1/ 2T

     Однако при наличии вязкости соотношение (1.2.58) неверно даже при
нулевой температуре [53, 55].
     Вывод формулы (1.2.57) приводится [53, 55], как правило, для того,
чтобы продемонстрировать ее справедливость для произвольной температу-
ры T < T 0 и для любого вида эффективного действия, в том числе и при на-
личии диссипации.
      При исследовании затухания тока в сверхпроводящих контактах при
неравновесной функции распределения электронов [54] было показано, что
неравновесность приводит к резкому росту эффективной температуры кон-
такта и увеличению вероятности распада метастабильного токового состоя-
ния. При уровне неравновесности, превышающем пороговое значение, эф-
фективная температура становится отрицательной. В этом случае на контакте
возникают колебания фазы и напряжения при токе, меньшем критического.