Квантовые эффекты в мезоскопических системах. Ч.I. Квантовое туннелирование с диссипацией. Жуковский В.Ч - 85 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

(2)
(1)
α
∗
0,1
0,05
0
S
/
(
ω
a
2
)
1
2
3
0,15
Рис. 12. Зависимость действия S от параметра взаимодействия
2
2/aaw
*
= при
1wb ? для параллельно движущихся частиц; 0e = на основной траектории (1),
()()
0, / 0, 1ba bae № -+= на «отщепленных» траекториях (2).
Случай антипараллельного движения туннелирующих частиц более
применим к изучению низкотемпературного адиабатического переноса двух
протонов [94–96, 116, 118]. В этом случае ((1.4.62), (1.4.63)) действие как
функция параметров
e
и
t
вычислялось выше (1.4.86). Его выражение че-
рез эти параметры при 0
n
x
= имеет вид
()
()
()
22
2
3/ 2
€
sh
1
1sh
12 1
1
ba
Sab
wt w
e
ee
aa
a
**
*
м
-
п
жц
п
ч
з
=- - + - - + +
н
ч
з
ч
з
иш
п
--
-
п
о
()
()
()
3/ 2
€
ch 1 1 ch 1
€€
€
ch ch ch ch
€
sh
sh
1
ee
bt b b t b
b
b
a
**
*
*
ь
+-
п
п
йщ
йщ
+--+-+
э
къ
лы
лы
п
-
п
ю
. (1.4.96)
Параметры
e
и
t
( 0
n
x
=) подчиняются следующей системе урав-
нений (см. (1.4.85)): 
         S/(ω a2)
                                                                       (1)

                 3

                 2
                                                                        (2)
                  1


                  0               0,05           0,1          0,15
                                                                         α∗


       Рис. 12. Зависимость действия S от параметра взаимодействия a * = 2a / w2 при
       wb ? 1 для параллельно движущихся частиц; e = 0 на основной траектории (1),
       e № 0, (b - a )/ (b + a ) = 0,1 на «отщепленных» траекториях (2).



      Случай антипараллельного движения туннелирующих частиц более
применим к изучению низкотемпературного адиабатического переноса двух
протонов [94–96, 116, 118]. В этом случае ((1.4.62), (1.4.63)) действие как
функция параметров e и t вычислялось выше (1.4.86). Его выражение че-
рез эти параметры при xn = 0 имеет вид


             w t (b2 - a 2 )     w         м
                                           п ж           1 ц                 sh e€
                                   (a + b) п
                                           2
     S = -                     -           н e зз1 -         ч
                                                            *ч
                                                               - sh e +                +
                1- a*            2         п
                                           п    и    1 -  a  ш          (1 -  a * 3/ 2
                                                                                  )
                                           о
       ch e€ + 1 1 й €                                                      ьп
 +                     ch (b - €
                               t ) - ch €щ+ ch e - 1 йch (b * - t )+ ch b * щ
                                        b                                   эп.      (1.4.96)
                     € к                  ъ          л                      ы
     (1 - a ) sh b л                      ы sh b
               3 / 2
             *                                    *
                                                                            п
                                                                            пю


     Параметры e и t                 ( xn = 0 ) подчиняются следующей системе урав-
нений (см. (1.4.85)):

Страницы