Квантовые эффекты в мезоскопических системах. Ч.I. Квантовое туннелирование с диссипацией. Жуковский В.Ч - 88 стр.

рования   (t 1 № t 2 ), что означает   несинхронность переноса частиц. Однако,
при определенном значении параметра взаимодействия (малые a * , (1.4.92))
и при b < bc (см. (1.4.93)) симметрия двумерной траектории может изме-
ниться: «отщепления» (бифуркации) траекторий от основной ( R 1 = R 2 ) уже
не происходит, по каждой из координат туннелирования частицы проходят
вершины барьера в одно и то же время ( t 1 = t 2 ), т. е. перенос частиц проис-
ходит синхронным образом. Зависимость квазиклассического действия при
параллельном переносе частиц от параметра взаимодействия между ними
представлена на рис. 12.


                                         R2
                      2
                                       a/(1–α∗)
                                                  1



                                                  b/(1–α∗)     R1
                 –a/(1–α∗)
                         (ε=0)
                                                       (ε≠0)

                 3

                          –b/(1–α∗)                            4


      Рис. 13. Двумерные туннельные траектории (основная ( e = 0 ) и «отщепленные»
      ( e № 0 ) ) при wb ? 1 для двух взаимодействующих частиц, движущихся антипа-
      раллельно; цифрами 1–4 обозначены проекции минимумов потенциальной энергии
      U 2 (R 1, R 2 ).


      Выбранный тип взаимодействия не влияет на движение по координате
«центра масс» ( R 1 = R 2 ). Поэтому для параллельного переноса по основной
координате квазиклассическое действие не зависит от параметра взаимодей-
ствия. Поскольку энергетически выгодным оказывается состояние с макси-
мальным значением относительной координаты ( R 1 = - R 2 ), становится по-
нятным, почему для параллельного переноса по «отщепленным» траекториям