Цепи трёхфазного тока в электрооборудовании. Калинин В.Ф - 15 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Рис. 14
,sin33
лл
ϕ== IUPQ
W
где
.arctg
R
X
=ϕ
В данном случае X > 0, т.е. нагрузка носит индуктивный характер.
6. ТРЁХФАЗНОЕ ВРАЩАЮЩЕЕСЯ МАГНИТНОЕ ПОЛЕ
Большим достоинством трёхфазных систем является лёгкость получения вращающегося магнитного поля. Это даёт
возможность создания большого класса трёхфазных электрических машин переменного тока – генераторов и двигателей.
Пусть через катушку, показанную на рис. 15, проходит синусоидальный ток i. Катушка условно изображена в виде
витка, причём точка и крестик указывают направление тока: точкой обозначено острие, а крестиком – конец стрелки. По
правилу буравчика определено направление вектора магнитной индукции В. В среде с постоянной магнитной
проницаемостью магнитная индукция в любой точке поля пропорциональна по величине току, создающему магнитное поле.
Поэтому, если
,cos tIi
m
ω= то и В также изменяется по закону tBВ
m
ω
=
cos (В
m
– максимальное значение магнитной
индукции в центре катушки); когда ток отрицателен, вектор магнитной индукции имеет противоположное напряжение.
Таким образом, магнитное поле изменяется (пульсирует) вдоль оси катушки; такое магнитное поле катушки называется
пульсирующим.
Рис. 15
Условимся круговым вращающимся магнитным полем называть магнитное поле, ось которого равномерно вращается;
причём значение магнитной индукции на этой оси неизменно. Легко убедиться в том, что магнитное поле, пульсирующее по
закону синуса или косинуса, может рассматриваться как результат наложения двух полей, вращающихся в противоположные
стороны со скоростью, равной угловой частоте переменного тока, и имеющих амплитуду вдвое меньшую амплитуды
пульсирующего поля (см. рис. 15). Действительно, если косинусоидальную функцию выразить через экспоненциальную в
виде
,
2
cos
tjtj
ee
t
ω−ω
+
=ω
то магнитная индукция запишется как
A
B
BC
U
&
АВ
U
&
İ
А
İ
B
İ
C
W
1
С
Нагрузка
B
tj
m
e
B
ω−
2
tj
m
e
B
ω
2
i

Страницы