Интенсификация процессов механической обработки использованием энергии ультразвукового поля. Киселев Е.С. - 82 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

ВЛИЯНИЕ УЛЬТРАЗВУКОВЫХ КОЛЕБАНИЙ НА ПРОЦЕССЫ…
–––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––
85
Так, при использовании в качестве жидкости низкоконцентрированных
эмульсий или водных растворов концентратов синтетических или полусинтети-
ческих продуктов, а в качестве излучателя – УЗ технику подачи СОЖ с торцев
круга через полуоткрытые клиновые насадки [63] с интенсивностью излучения
J = 1,0 Вт/см
2
имеем:
0
ϑ
= 0,11 м/с; С
0
= 1 5 10
3
, ⋅ м/с;
y
ε
= 3,55; М = 7 33 10
5
, ⋅
−
;
δ
L =
19 0 10
2
, ⋅
−
м = 190 мм.
После образования разрыва картина движения волн усложняется: волна
перестает быть бегущей в одном направлении вследствие отражения при по-
верхностях разрыва, но при М << 1 эти эффекты достаточно малы. Это под-
тверждается постоянством (с точностью до членов второго порядка) соотноше-
ний, связывающих изменение скорости, давления и плотности в ударной волне,
полученных в результате расчета (при
σ
> 1). Поэтому для выполнения условия
приближенного сохранения непрерывного волнового движения необходимо,
чтобы площади, ограниченные пунктирной кривой на рис. 35, г, слева и справа
от разрыва были равны, что возможно, если разрыв происходит в точке
yf
r
π
2 = 0. Тогда зависимость (90) примет вид
0arcsin
00
=−
ϑ
ϑ
σ
ϑ
ϑ
pp
(91)
или .sin
00
=
ϑ
ϑ
σ
ϑ
ϑ
pp
(92)
Рис. 35. Измене-
ние профиля УЗ волны
конечной амплитуды
при ее распространении
в жидкой среде
(2
π
f
r
τ
<< 1)

Страницы