Колебания в механических и электрических системах. Колачева Н.М - 33 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

33
ремой Остроградского- Гаусса равна
nexE
x
0
1
ε
=
,
где
0
ε
- электрическая постоянная, - абсолютная величина
заряда электрона, - концентрация электронов в плазме.
e
n
Рис. 5.2
Как известно из электростатики, на заряды в электрическом
поле действует сила:
x
ne
eEF
xx
0
2
ε
−=−= (5.15)
Знак минус показывает, что сила, действующая электроны,
противоположна вектору
→
E
. Возникшая сила по форме записи и
по своей природе является квазиупругой (см.3.11). Она стремить-
ся возвратить электроны в положение равновесия, в результате
чего в плазме возникнут колебания. Учтем, что по второму зако-
ну Ньютона
xmF
x
&&
=
,
где - масса электрона. Сопоставляя последнее равенство с
(5.15), получим следующее дифференциальное уравнение движе-
ния электрона вдоль оси
m
x
                                33

ремой Остроградского- Гаусса равна
                                 1
                          Ex =     nex ,
                                     ε0
     где ε 0 - электрическая постоянная, e - абсолютная величина
заряда электрона, n - концентрация электронов в плазме.




                             Рис. 5.2

     Как известно из электростатики, на заряды в электрическом
поле действует сила:
                                         ne 2
                          Fx = −eE x = −      x          (5.15)
                                       ε0
     Знак минус показывает, что сила, действующая электроны,
                         →
противоположна вектору E . Возникшая сила по форме записи и
по своей природе является квазиупругой (см.3.11). Она стремить-
ся возвратить электроны в положение равновесия, в результате
чего в плазме возникнут колебания. Учтем, что по второму зако-
ну Ньютона
                              Fx = m&x& ,
     где m - масса электрона. Сопоставляя последнее равенство с
(5.15), получим следующее дифференциальное уравнение движе-
ния электрона вдоль оси x

Страницы