Составители:
Рубрика:
32
()
ςςηςξς
δ
222
CVBVAV
f
I
F
z
++=
()
JVVV
f
J
F
x
coscoscos
ξςβξηαξξ
δ
++=
()
()
()
zzzzyyzxx
yzzyyyyxx
xzzxyyxxx
VIVIVI
k
l
Z
VIVIVI
k
l
Y
VIVIVI
k
l
X
++=
++=
++=
σ
σ
σ
JIIIIII
zyx
cos ,cos ,cos ===
β
α
()
()
()
JVVV
k
J
Z
JVVV
k
J
Y
JVVV
k
J
X
zzzyzx
yzyyyx
xzxyxx
coscoscos
coscoscos
coscoscos
++=
++=
++=
βα
σ
βα
σ
βα
σ
Теперь рассмотрим варианты, когда координатные оси расположены так, что
вектор намагничения оказывается в одной из координатных плоскостей.
Например, если
J
в плоскости XOZ 0cos =
β
()
()
()
γα
γα
γ
α
coscos
coscos
coscos
zzzx
yzyy
xzxx
VVKZ
VVKY
VVKX
+=
+=
+=
(30)
В случае вертикального намагничения, т.е. параллельно оси z
zzyzyz
zyx
KVZKVYKVX
JJJJ
===
===
===
,,
,0
1cos,0cos,0cos
γ
β
α
То есть составляющими магнитного поля для тел любой формы в этом случае
будут пропорции
grad силы тяжести возмущающих масс.
При горизонтальном намагничении пропорциональным градиентом
x
V
составляющих:
zxyxxx
KVZKVYKVX === ,,
Располагая прямоугольные координатные оси так, чтобы одна из осей совпала
с направлением намагничения, получим, что
()
1,cos =eI
, а косинус углов между
направлениями намагничения и остальными осями равен 0.
Для двухмерных тел, простирающихся, например, параллельно оси Y:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 31
- 32
- 33
- 34
- 35
- …
- следующая ›
- последняя »
