Квантовая теория. Ч. 1. Копытин И.В - 85 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

85
Рис. 2.10.
где m — магнитное квантовое число. Другими словами, магнетон Бо-
ра — это квант магнитного момента микроскопической системы. Имен-
но это квантование магнитного (и соответственно — орбитального) мо-
мента атома и наблюдалось в опытах Штерна–Герлаха. Обратим вни-
мание, что выражение (2.92) не зависит от вида радиальной функции
и определяется только магнитным квантовым числом, поэтому оно
справедливо для любой заряженной частицы, приведенной в состояние
с определенным значением L
z
, в частности, для связанного состояния
электрона в любом центральном потенциале V (r).
Величина
M
z
L
z
= −
e
2mc
(2.93)
не зависит от магнитного квантового числа и называется гиромагнит-
ным отношением. Оно определяется только массой и зарядом частицы
и такое же, как отношение магнитного момента к моменту импульса за-
ряженной частицы в классической электродинамике.
Строго говоря, формула (2.92) справедлива только для бесспиновых ча-
стиц, к которым электрон не относится. Тем не менее, эта формула дает
верное значение разности между соседними квантованными значениями M
z
как для частиц со спином, так и без спина.
                                  85




                              Рис. 2.10.


где m — магнитное квантовое число. Другими словами, магнетон Бо-
ра — это квант магнитного момента микроскопической системы. Имен-
но это квантование магнитного (и соответственно — орбитального) мо-
мента атома и наблюдалось в опытах Штерна–Герлаха. Обратим вни-
мание, что выражение (2.92) не зависит от вида радиальной функции
и определяется только магнитным квантовым числом, поэтому оно
справедливо для любой заряженной частицы, приведенной в состояние
с определенным значением Lz , в частности, для связанного состояния
электрона в любом центральном потенциале V (r).
   Величина
                            Mz       e
                                =−                            (2.93)
                            Lz      2mc
не зависит от магнитного квантового числа и называется гиромагнит-
ным отношением. Оно определяется только массой и зарядом частицы
и такое же, как отношение магнитного момента к моменту импульса за-
ряженной частицы в классической электродинамике.
   Строго говоря, формула (2.92) справедлива только для бесспиновых ча-
стиц, к которым электрон не относится. Тем не менее, эта формула дает
верное значение разности между соседними квантованными значениями M z
как для частиц со спином, так и без спина.

Страницы