Гидравлика. Кордон М.Я - 12 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

12
К числу массовых сил относятся силы, вводимые при составлении
уравнений движения жидкости по принципу Д’Аламбера-Логранжа
1
.
Поверхностные силы проявляются на граничных поверхностях
рассматриваемого жидкого тела.
Поверхностную силу, действующую нормально к какой-либо
площадке, называют
силой давления.
Поверхностная сила, действующая по касательной к площадке,
является
силой сопротивления.
Сила сопротивления проявляется только при движении жидкости, а сила
давления – как при движении, так и при покое жидкости.
2.2. Гидростатическое давление
Рассмотрим произвольный объем жидкости
W (рис. 2.1), находящейся
в равновесии под действием внешних сил
P и ограниченной поверхностью
S.
Рис. 2.1
Проведем секущую плоскость
а-а, делящую объем W на две части 1 и
2. Отбросим часть 1 и заменим распределенными по площади ω силами
Δ
р
i
, одна из которых Δр приходится на долю площади Δω.
Напряжение сжатия σ
с
, возникающее при этом, определяется как
частное от деления силы Δ
р на площадь Δ:
ωΔ
Δ
==σ
p
p
c ср
. (2.1)
1
Сущность принципа виртуальных (возможных) перемещений : для равновесия любой механической
системы с идеальными связями необходимо и достаточно, чтобы сумма элементарных работ
действующих на нее активных сил при любом виртуальном перемещении системы была равна нулю
.
Δ
P
P
Δ
ω
a
a
I
I
I
S 
    К числу массовых сил относятся силы, вводимые при составлении
уравнений движения жидкости по принципу Д’Аламбера-Логранжа1.
    Поверхностные силы проявляются на граничных поверхностях
рассматриваемого жидкого тела.
    Поверхностную силу, действующую нормально к какой-либо
площадке, называют силой давления.
    Поверхностная сила, действующая по касательной к площадке,
является силой сопротивления.
    Сила сопротивления проявляется только при движении жидкости, а сила
давления – как при движении, так и при покое жидкости.


                        2.2. Гидростатическое давление
    Рассмотрим произвольный объем жидкости W (рис. 2.1), находящейся
в равновесии под действием внешних сил P и ограниченной поверхностью
S.


                                           P

                                                     I
                                                 Δ
                                         a P             ω       a

                                                Δ
                                                             S
                                                     I
                                              I
                                          Рис. 2.1
    Проведем секущую плоскость а-а, делящую объем W на две части 1 и
2. Отбросим часть 1 и заменим распределенными по площади ω силами
Δрi, одна из которых Δр приходится на долю площади Δω.
    Напряжение сжатия σс, возникающее при этом, определяется как
частное от деления силы Δр на площадь Δ:
                                                    Δp
                                    σ c = pср =        .                                (2.1)
                                                    Δω




1
 Сущность принципа виртуальных (возможных) перемещений : для равновесия любой механической
системы с идеальными связями необходимо и достаточно, чтобы сумма элементарных работ
действующих на нее активных сил при любом виртуальном перемещении системы была равна нулю.
                                               12

Страницы