ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
23
Рис. 2.5
Так, давление в точке
А равно давлению в точке В, так как обе точки
лежат на одной и той же поверхности уровня (поверхности равного
давления).
2.9. Основное уравнения равновесия жидкости
в поле земного тяготения. Закон Паскаля
Воспользуемся основным дифференциальным уравнением гидро-
статики (2.21):
(
)
ZdzYdyXdxdp
+
+
ρ
= .
Учитывая, что при действии силы тяжести на выделенный объем
жидкости
X = 0; Y = 0; Z = –g, получим
gdzdp
ρ
−
=
(2.28)
или
dz
g
dp
−=
ρ
.
Принимая
ρ = const для несжимаемой жидкости, после интегрирования
получим
const==+
ρ
Cz
g
p
. (2.29)
Постоянную интегрирования найдем из граничных условий. Для
свободной поверхности жидкости (рис. 2.6) имеем:
00
zzpp
=
=
и
.
где
р
0
–
давление на свободной поверхности жидкости, обычно
р
0
= р
атм
.
p/
z
H
z
0
p
0
/
h
0
Δ
h
Рис. 2.5 Так, давление в точке А равно давлению в точке В, так как обе точки лежат на одной и той же поверхности уровня (поверхности равного давления). 2.9. Основное уравнения равновесия жидкости в поле земного тяготения. Закон Паскаля Воспользуемся основным дифференциальным уравнением гидро- статики (2.21): dp = ρ(Xdx + Ydy + Zdz ) . Учитывая, что при действии силы тяжести на выделенный объем жидкости X = 0; Y = 0; Z = –g, получим dp = −ρgdz (2.28) или dp = −dz . ρg Принимая ρ = const для несжимаемой жидкости, после интегрирования получим p + z = C = const . (2.29) ρg Постоянную интегрирования найдем из граничных условий. Для свободной поверхности жидкости (рис. 2.6) имеем: p = p0 и z = z0 . где давление на свободной поверхности жидкости, обычно р0 – р0 = ратм. Δ p0 p/ h / H h z z 0 0 23
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 21
- 22
- 23
- 24
- 25
- …
- следующая ›
- последняя »