Гидравлика. Кордон М.Я - 33 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

33
(
)
0
=
±
−
dzjg . (2.42)
Отсюда следует, что если
g ≠ j, то dz = 0, а потому
const
=
=
c
z
. (2.43)
Выражение (2.43) представляет собой уравнение семейства горизон-
тальных плоскостей как при подъеме, так и при спуске поверхности
уровня.
Гидростатическое давление изменяется только по высоте.
Если
g = j, то в уравнении (2.42) (–g+j) = 0, а потому dz может
равняться нулю. Если
dz ≠ 0, то поверхность уровня может иметь любую
форму (рис. 2.15),
z ≠ const.
Рис. 2.15
Закон распределения давления находим из основного диффе-
ренциального уравнения (2.21):
(
)
ZdzYdyXdxdp
+
+
ρ
= .
С учетом того, что
X = 0; Y = 0; Z = (–g ± j), уравнение (2.44)
преобразуется к виду:
(
)
dzjgdp
±
−
ρ
=
. (2.44)
При равноускоренном движении (спуске) (
–g+j) можно записать
dz
g
j
gdp
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−ρ−= 1 , (2.45)
а при равноускоренном подъеме (
–g – j)
dz
g
j
gdp
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+ρ−= 1
. (2.46)
Из уравнений (2.45) и (2.46) следует, что связь между
p и z линейная,
как и при абсолютном равновесии.
j
j
дв
=
M
                             (− g ± j )dz = 0 .                     (2.42)
   Отсюда следует, что если g ≠ j, то dz = 0, а потому
                             z = c = const .                        (2.43)
    Выражение (2.43) представляет собой уравнение семейства горизон-
тальных плоскостей как при подъеме, так и при спуске поверхности
уровня.
    Гидростатическое давление изменяется только по высоте.
    Если g = j, то в уравнении (2.42) (–g+j) = 0, а потому dz может
равняться нулю. Если dz ≠ 0, то поверхность уровня может иметь любую
форму (рис. 2.15), z ≠ const.




                                                  j
                                      M
                                                  jдв =




                                 Рис. 2.15
   Закон распределения давления находим из основного диффе-
ренциального уравнения (2.21):
                       dp = ρ(Xdx + Ydy + Zdz ) .
   С учетом того, что X = 0; Y = 0; Z = (–g ± j), уравнение (2.44)
преобразуется к виду:
                              dp = ρ(− g ± j )dz .                  (2.44)
    При равноускоренном движении (спуске) (–g+j) можно записать
                                       ⎛     j⎞
                              dp = −ρg⎜⎜1 − ⎟⎟dz ,                  (2.45)
                                       ⎝    g⎠
    а при равноускоренном подъеме (–g – j)
                                       ⎛     j⎞
                              dp = −ρg⎜⎜1 + ⎟⎟dz .                  (2.46)
                                       ⎝    g ⎠
    Из уравнений (2.45) и (2.46) следует, что связь между p и z линейная,
как и при абсолютном равновесии.


                                      33

Страницы