ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
8
Единица измерения
[]
[
]
[]
232
222
Нсм м
мкГ с
кГ м с м
смкГ
μ
ν
ρ
⋅⋅ ⋅ ⋅⋅
== = =
⋅⋅
.
Связь кинематической и динамической вязкости с плотностью и
температурой воды находится из выражений (1.9) и (1.11):
(
)
[
]
0
0
1
ρ
−
β
+
μ
=
ρ
μ
=ν
tt
tt
t
t
t
. (1.12)
Так, для чистой пресной воды зависимость динамической вязкости от
температуры определяется по формуле Пуазейля:
2
000221,00368,01
00179,0
tt
t
++
=μ
. (1.13)
Решая совместно уравнения (1.12) и (1.13), получим:
(
)
[
]
()
2
0
0
0002210036801
1001790
tt
tt
t
t
,,
,
++⋅ρ
−
β
+
⋅
=ν . (1.14)
На практике вязкость жидкостей определяется вискозиметрами, из
которых наиболее широкое распространение получил вискозиметр
Энглера.
Для перехода от условий вязкости в градусах Энглера к кине-
матической вязкости в м
2
/с применяется несколько эмпирических формул,
например формула Убеллоде:
4
10
Э
0631,0
Э0732,0
−
⋅
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
°
−°=ν , (1.15)
а также теоретическая формула А.Д. Альтшуля:
(
)
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎣
⎡
+ν−+ν⋅
ν
+
ν−+ν
ν−+ν
=° 0166,00294,0
1
0166,0
0294,0
lg3,224Э
22
2
2
, (1.16)
где ν –
кинематическая вязкость жидкости, см
2
/с.
Кроме обычных (ньютоновских) жидкостей, характеризующихся
зависимостью
(1.10), существуют аномальные жидкости, к которым
относятся коллоидные растворы, смазочные масла, нефтепродукты.
Для таких жидкостей закон внутреннего трения выражается в виде
dz
dU
μ±τ=τ
0
, (1.17)
где τ
0
–
касательное напряжение в покоящейся жидкости, после
преодоления которой жидкость приходит в движение.
1.6. Испаряемость жидкости
Показателем испаряемости является температура ее кипения при
нормальном атмосферном давлении.
Единица измерения [ν ] = [ μ ] Н ⋅ с ⋅ м2 = кГ ⋅ м ⋅ с ⋅ м3 м 2 = 2 2 = . [ ρ ] м 2кГ с ⋅ м ⋅ кГ с Связь кинематической и динамической вязкости с плотностью и температурой воды находится из выражений (1.9) и (1.11): μt μ [1 + βt (t − t 0 )] νt = = t . (1.12) ρt ρ0 Так, для чистой пресной воды зависимость динамической вязкости от температуры определяется по формуле Пуазейля: 0,00179 μt = . (1.13) 1 + 0,0368t + 0,000221t 2 Решая совместно уравнения (1.12) и (1.13), получим: 0,00179 ⋅ [1 + βt (t − t 0 )] νt = . (1.14) ( ρ0 ⋅ 1 + 0,0368 t + 0,000221 t 2 ) На практике вязкость жидкостей определяется вискозиметрами, из которых наиболее широкое распространение получил вискозиметр Энглера. Для перехода от условий вязкости в градусах Энглера к кине- матической вязкости в м2/с применяется несколько эмпирических формул, например формула Убеллоде: ⎛ 0,0631⎞ −4 ν = ⎜ 0,0732 °Э − ⎟ ⋅ 10 , (1.15) ⎝ °Э ⎠ а также теоретическая формула А.Д. Альтшуля: ⎡ °Э = 24⎢2,3 lg ν 2 + 0,0294 − ν 2 ν + 0,0166 − ν + 1 ν ⋅ (ν 2 ⎤ ) + 0,0294 − ν 2 + 0,0166 ⎥ , (1.16) ⎣⎢ ⎦⎥ 2 где ν – кинематическая вязкость жидкости, см /с. Кроме обычных (ньютоновских) жидкостей, характеризующихся зависимостью (1.10), существуют аномальные жидкости, к которым относятся коллоидные растворы, смазочные масла, нефтепродукты. Для таких жидкостей закон внутреннего трения выражается в виде dU τ = τ0 ± μ , (1.17) dz где τ0 – касательное напряжение в покоящейся жидкости, после преодоления которой жидкость приходит в движение. 1.6. Испаряемость жидкости Показателем испаряемости является температура ее кипения при нормальном атмосферном давлении. 8
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 6
- 7
- 8
- 9
- 10
- …
- следующая ›
- последняя »