ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Рассмотрим случай одинаковых контуров, когда L
1
=L
2
=L, C
1
=C
2
=C. Сложим
первое и второе уравнения системы (3), а затем вычтем второе уравнение из
первого. Учитывая, что заряды q
1
и q
2
на конденсаторах C
1
и C
2
равны
∫
=
dtIq
2,12,1
, после преобразований получим следующую систему уравнений:
( )
[ ] [ ]
0
1
2121
2
2
12
=++++
qq
C
qq
dt
d
LL
,
( )
[ ] [ ]
0
1
2121
2
2
12
=−+−−
qq
C
qq
dt
d
LL
. (4)
Введем новые функции:
q
(+)
= q
1
+ q
2
,
q
(-)
= q
1
- q
2
. (5)
Тогда система уравнений (4) преобразуется в систему двух независимых
уравнений гармонических колебаний:
0
)(2
1
2
)(2
=+
+
+
q
dt
qd
H
ω
,
0
)(2
2
2
)(2
=+
−
−
q
dt
qd
H
ω
. (6)
Здесь введены обозначения:
LC
L
L
L
L
H
1
,
1
,
1
0
12
0
H2
12
0
1
=
−
=
+
=
ω
ω
ω
ω
ω
. (7)
Уравнения (6) описывают нормальные колебания в связанных контурах,
рассмотренные на рис.2. Поэтому введенные нами функции q
(+)
и q
(-)
(5)
называются нормальными координатами, а частоты, определяемые формулами (7),
суть нормальные частоты. Заряды, а следовательно, и токи, возникающие в
связанных контурах, могут быть представлены как суперпозиция величин q
(+)
и
q
(-)
, которые, как следует из уравнений (6), изменяются по гармоническому закону.
Таким образом, мы видим, что любое колебание в связанных контурах можно
представить как суперпозицию двух нормальных колебаний с нормальными
частотами (7).
Для возбуждения нормальных колебаний в контурах с индуктивной связью, по
аналогии с механическими связанными системами, необходимо выполнение
определенных начальных условий, в противном случае мы получим не нормальные
колебания (моды), а биения.
5
Рассмотрим случай одинаковых контуров, когда L1=L2=L, C1=C2=C. Сложим первое и второе уравнения системы (3), а затем вычтем второе уравнение из первого. Учитывая, что заряды q1 и q2 на конденсаторах C1 и C2 равны q1, 2 = ∫ I 1, 2 dt , после преобразований получим следующую систему уравнений: d2 (L + L12 ) 2 [ q1 + q2 ] + 1 [ q1 + q2 ] = 0 , dt C d2 (L − L12 ) 2 [ q1 − q2 ] + 1 [ q1 − q2 ] = 0 . (4) dt C Введем новые функции: q(+) = q1 + q2, q(-) = q1 - q2 . (5) Тогда система уравнений (4) преобразуется в систему двух независимых уравнений гармонических колебаний: d 2q( + ) +ω 2 H 1q (+ ) = 0, dt 2 d 2q ( − ) +ω 2 H 2q (− ) = 0. (6) dt 2 Здесь введены обозначения: ω ω 1 ω H1 = 0 ,ω H2 = 0 ,ω 0 = L12 L12 LC . (7) 1+ 1− L L Уравнения (6) описывают нормальные колебания в связанных контурах, рассмотренные на рис.2. Поэтому введенные нами функции q(+) и q(-) (5) называются нормальными координатами, а частоты, определяемые формулами (7), суть нормальные частоты. Заряды, а следовательно, и токи, возникающие в связанных контурах, могут быть представлены как суперпозиция величин q(+) и q(-), которые, как следует из уравнений (6), изменяются по гармоническому закону. Таким образом, мы видим, что любое колебание в связанных контурах можно представить как суперпозицию двух нормальных колебаний с нормальными частотами (7). Для возбуждения нормальных колебаний в контурах с индуктивной связью, по аналогии с механическими связанными системами, необходимо выполнение определенных начальных условий, в противном случае мы получим не нормальные колебания (моды), а биения. 5
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 3
- 4
- 5
- 6
- 7
- …
- следующая ›
- последняя »