Гидравлика. Крамаренко В.В - 61 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

или после деления на g получаем интеграл Бернулли:
Hconst
g
up
z
==++
2
2
γ
, (4.18)
где Н – гидродинамический напор, м.
Уравнение можно записать для двух сечений элементарной
струйки 1-1 и 2-2 в виде равенства гидродинамических напоров в этих
сечениях Н
1
=Н
2
:
g
up
z
g
up
z
22
2
22
2
2
11
1
++=++
γγ
. (4.19)
Выражение называется уравнением Бернулли для элементарной
струйки невязкой жидкости.
Для реальной (вязкой) жидкости напор в любом вышележащем
сечении всегда будет больше напора в нижележащем по течению
сечении, т.к. часть энергии затрачивается на преодоление сил
сопротивления, т.е. можно записать уравнение Бернулли для
элементарной струйки вязкой жидкости в следующем виде:
w
h
g
up
z
g
up
z
+++=++
22
2
22
2
2
11
1
γγ
, (4.20)
где h
w
=Н
1
–Н
2
– удельные потери напора на преодоление всех
сопротивлений (преодоление сил вязкости и сил трения между
жидкостью и стенкой).
Уравнение Д. Бернулли для потока вязкой жидкости. При
переходе от элементарной струйки к потоку вязкой жидкости,
имеющему конечные размеры, необходимо учесть неравномерность
распределения скоростей в живых сечениях и иметь представление о
случаях возможного и невозможного применения уравнения Бернулли.
Решение этих вопросов сводится к установлению поправочных
коэффициентов и выделению потоков с плавно изменяющимся
движением, т.е. таким движением, при котором угол расхождения
между соседними элементарными струйками настолько мал, что
составляющими скорости в поперечном сечении можно пренебречь. В
этих условиях справедлив основной закон гидростатики, т. е. величина
z+p/
γ
одинакова во всех точках сечения.
При движении вязкой жидкости вдоль твердой стенки ее скорость
61

Страницы