Атомный магнетизм. Кучеренко М.Г - 7 стр.

VSO = < Eγ, J| ĤSO | Eγ,J > можно выделить три характерных случая.

       1 Энергия СОВ VSO мала настолько, что сохраняющимися величинами
являются и L и S, а определяющие их квантовые числа L и S остаются «хо-
рошими» квантовыми числами. Другими словами, стационарные состояния
атома – это состояния |EβLS, J> или |Eβ,L,S,J>, где β - другие (кроме L и S)
квантовые числа, определяющие энергию E атома. Этот случай известен как
случай нормальной связи моментов или связи Рассела-Саундерса. Для него
из (2.9) получаем выражение, которое носит название формулы Ланде

       g (L, S , J ) = ( g s + g l ) 2 + ( g s − g l )(S (S + 1) − L(L + 1)) (2 J ( J + 1)) .   (2.10)

      В рамках точности, обеспечиваемой (2.10), справедливо считать gs = 2
и тогда gs + gl = 3, gs - gl = 1.

      2 Взаимодействие «тонкой структуры» VSO «ощутимо» в масштабе
энергий термов с различными L и S, но одинаковым J. Об этом случае приня-
то говорить как о промежуточном случае связи моментов. Классификация
стационарных состояний заданием квантовых чисел L и S перестает быть
справедливой, тогда как задание J для терма конечно остается в силе.

      3 В третьем случае реализуется схема связи моментов, в которой со-
храняющейся величиной становится одноэлектронный момент j = l + s (j-j-
связь). Как часто отмечают во многих источниках /1,2/, эта ситуация в опре-
деленной степени характерна лишь для очень тяжелых атомов и не может
рассматриваться как типичная.

      Таким образом, наиболее общим случаем является второй тип соотно-
шения между энергиями электростатического и спин-орбитального взаимо-
действия в атоме. Расчету и анализу величин g - факторов атомов с явным
учетом СОВ посвящается данный раздел. Учитывая, что формула Ланде
(2.10) дает результаты, неплохо согласующиеся с экспериментальными дан-
ными для большей части элементов, учет СОВ будет произведен по теории
возмущений.


       2.3 Построение базиса |Eγ , J> и определение g - фактора в новом ба-
зисе

      Спин-орбитальное взаимодействие электронов в атоме приводит к то-
му, что ни L, ни S не являются «хорошими» квантовыми числами (то есть
модули |L| и |S| не сохраняются). Другими словами, оператор ĤSO перемеши-
вает различные состояния LS и L'S' с одинаковыми значениями числа J. В
случае учета СОВ по теории возмущений могут быть сохранены стандартные

                                                                                                    7