Атомный магнетизм. Кучеренко М.Г - 8 стр.

обозначения термов 2S+1LJ с добавлением «звездочки» 2S+1L*J , указывающей
на возмущение исходного состояния 2S+1LJ с определенными L и S.
      Используя обозначение 2 S +1L j = β , LSJ , суперпозиционные состоя-
ния ∑ C βS ′L ′ β , L′S ′J , определяющие стационарные состояния |Eγ , J> можно
представить в виде

                      Eγ , J ≡           2 S +1 ∗
                                               LJ , γ        =     ∑ C βS ′L ′ (γ , J ) β , L′S ′J     .        (2.11)
                                                                  βS ′L ′


В одноконфигурационном приближении суммирование по индексам β,L'S'
распространяется только по термам J данной конфигурации.
     Учитывая диагональность оператора ĝ в представлении LSJ для g -
фактора в базисе (2.11) получаем

                g (γ , J ) = Eγ , J g€ Eγ , J =                     2 S +1 ∗
                                                                          LJ , γ      g€ 2 S +1L∗J , γ =
                                                                                                                (2.12)
                                                         2
                          =     ∑ C βS ′L ′ (γ , J )             β , L′S ′J g€ β , L′S ′J ,
                               S ′L ′β


     где <β,LSJ| ĝ |β,LSJ> = g(LSJ) - «обычный» фактор Ланде (2.10).
Недиагональные элементы оператора ĝ не дают вклада в (2.12). Наиболее
значителен вес слагаемого с L'=L и S '=S, которое отвечает невозмущенному
терму 2S+1LJ . Выделяя это слагаемое, получаем

           g (γ , J ) =   2 S +1 ∗
                                LJ , γ        g€ 2 S +1L∗J , γ =            2 S +1
                                                                                     LJ , γ g€ 2 S +1LJ , γ +
                                                                                                                (2.13)
                                                             2
                          +      ∑ CS ′L ′β (γ , J )              β , L′S ′J g€ β , L′S ′J .
                              βS ′L ′ ≠ SL




      2.4 Расчет коэффициентов смешения CβS'L' (γ,LSJ)

       В первом порядке теории возмущений по взаимодействию ĤSO вместо
(2.11) можем записать

              2 S +1 ∗
                    LJ , γ      =    2 S +1
                                              LJ , γ +            ∑ C βS ′L ′ (γ , LSJ ) β , L′S ′J        .    (2.14)
                                                         βS ′L ′ ≠ SL


      Коэффициенты


8