ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
100
Закон изменения магнитной индукции линейного тока от расстоя-
ния r до рассматриваемой точки известен
0
()
2
I
Br
r
(из предыдущих
примеров), поэтому магнитный поток будет равен:
14
13
1
0 0 1
14
12
13
Ф ln
22
r
r
I
dr r
rr
.
Аналогично определяем магнитный поток
2
12
Ф
, созданный током второ-
го провода
2
01
24
12
23
Ф ln .
2
I
r
r
Магнитный поток от двух проводов запишется следующим образом:
0 1 24 13
12
23 14
Ф ln .
2
I r r
rr
Взаимная индуктивность, таким образом, будет равна
0 24 13
23 14
ln
2
rr
M
rr
.
Выразив расстояния между проводами согласно рис. 4.18, найдем
численное значение взаимной индуктивности на единицу длины линий
0
ln 1,6
2
M
или M = 47 мкГн/км.
Пример 4.29. Внутри цилиндра из ферромагнетика (
1
=10), распо-
ложенного в воздухе, симметрично его оси расположена двухпроводная
линия (рис. 4.19, а). Радиус медных проводов линии r
0
=1 мм, радиус ци-
линдра R=5 см. Расстояния между проводами 2а=2,5 см.
Определить индуктивность линии, пренебрегая магнитным пото-
ком внутри проводов.
Решение. Радиусы проводов много меньше радиуса цилиндра и
расстояния между проводами, поэтому поле вне проводов будет таким
же, как поле линейных токов, совмещенных с геометрическими осями
проводов.
Чтобы учесть влияние поверхностного тока на границе раздела
сред, при расчете поля внутри ферромагнитного цилиндра введем фик-
тивные токи I
1
, как показано на рис.4.19, б. При этом магнитную прони-
цаемость среды внутри и вне цилиндра принимаем равной
1
. Местопо-
ложение фиктивных токов определяется согласно теореме Аполлония
(
2
/b R a
), а их величина из граничных условий.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 98
- 99
- 100
- 101
- 102
- …
- следующая ›
- последняя »
