ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
19
Если на границе раздела двух диэлектриков нет поверхностных за-
рядов, то на основании (1.21) и (1.20) получим соотношение, опреде-
ляющее преломление векторов Е и D
1
1
22
tg
.
tg
a
a
(1.23)
Граничные условия на поверхности раздела диэлектрика (
а1
) и
проводника получаем, учитывая, что внутри проводящего тела электри-
ческое поле отсутствует (E
2
=0; D
2
=0). Уравнения (1.20) и (1.21) прини-
мают, соответственно, следующий вид:
D
1n
=D
1
=; Е
1
=0. (1.24)
1.5.2. Граничные условия для векторов магнитного поля
Условия для нормальных составляющих векторов В и Н
Граничные условия для нормальных составляющих векторов маг-
нитного поля В и Н при переходе границы раздела с магнитными про-
ницаемостями
а1
и
а2
выводятся так же, как для нормальных состав-
ляющих векторов электрического поля D и H. Четвертое уравнение
Максвелла, записанное для поверхности цилиндра, изображенного на
рис. 1.6 (расположенного на граничной поверхности раздела сред
а1
и
а2
), после интегрирования и некоторых преобразований приводит к
уравнению
1 2 .nn
BB
(1.25)
При интегрировании учтено равномерное распределение нормаль-
ных составляющих вектора В в пределах малой площадки S.
Переходя в равенстве (1.25) к нормальным составляющим вектора Н,
получаем
12
21
.
na
na
H
H
(1.26)
Таким образом, нормальная составляющая вектора В при переходе
границы раздела двух сред непрерывна, а нормальная составляющая
вектора Н изменяется скачком.
Условия для касательных составляющих векторов В и Н
Воспользуемся рис. 1.7 и для плоского контура abcd, расположен-
ного на граничной поверхности сред с магнитными проницаемостями
а1
и
а2
, применим первое уравнение Максвелла в интегральной форме:
.
ab bc cd da S S
d d d d d d
t
D
H l H l H l H l δ S S
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 17
- 18
- 19
- 20
- 21
- …
- следующая ›
- последняя »
