ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
20
Принимая касательные составляющие вектора Н равномерно рас-
пределенными в обеих средах в пределах малого отрезка l, а напря-
женность магнитного поля и плотность тока смещения – величинами
конечными, при стремлении высоты контура к нулю, получаем:
0
12
( ) lim 0.
h
S
H H l d
δS
Правую часть полученного равенства при h0 следует рассматри-
вать как ток, распределенный на граничной поверхности в виде беско-
нечно тонкого слоя с плотностью =dI/dl. На отрезок l приходится по-
верхностный ток
0
lim .
h
S
dl
δS
Подставляя в исходную формулу и сокращая на l, окончательно
получаем
12
( ) .HH
(1.27)
Переходя в уравнении (1.27) к касательным составляющим вектора
магнитной индукции, получаем
12
12
.
aa
BB
(1.28)
Если на граничной поверхности поверхностного тока нет, каса-
тельные составляющие вектора магнитной напряженности непрерывны.
Тогда для преломления линий векторов В и Н будет справедливо соот-
ношение
1
1
22
tg
.
tg
a
a
(1.29)
В случае, когда магнитная проницаемость одной из сред много
больше магнитной проницаемости другой среды, линии векторов В и Н
преломляются под прямым углом. Например, если первая среда - фер-
ромагнитная
а1
а2
, то линии векторов В и Н будут входить в нее (из
второй среды) под прямым углом.
1.5.3. Условия для векторов электрического поля на границе
раздела проводящих сред
Условия для векторов и Е при переходе границы раздела прово-
дящих сред получают так же, как условия для векторов электрического
поля на границе раздела двух диэлектриков.
Применив к поверхности малого цилиндра (рис. 1.6), расположен-
ного на границе двух проводящих сред
1
и
2
, закон сохранения заряда
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 18
- 19
- 20
- 21
- 22
- …
- следующая ›
- последняя »
