ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
21
,
S dV
d
d dV
dt
δS
после интегрирования и предельного перехода h0 получаем условие
непрерывности для нормальных составляющих вектора плотности тока
проводимости:
12
.
nn
(1.30)
Касательные составляющие вектора связаны соотношением
12
12
/ / ,
(1.31)
которое вытекает из условия непрерывности касательных составляю-
щих вектора Е (1.21). Кроме того, соотношения (1.30) и (1.31) могут
быть объединены в одно:
11
22
tg
.
tg
(1.32)
На границе раздела диэлектрика и проводника (
1
<<
2
) угол
1
со-
гласно (1.32)
можно считать равным нулю при любом угле
2
, т.е. век-
тор плотности тока в диэлектрике перпендикулярен к поверхности про-
водника. Если
1
=0, ток в диэлектрике будет равен нулю, а в проводнике
будет отсутствовать нормальная составляющая тока
n
=0.
1.6. Энергия электромагнитного поля
Соотношения для количественной оценки энергии электромагнит-
ного поля можно получить на основе уравнений Максвелла. Для этого
первое уравнение Максвелла (1.8), записанное без учета сторонних то-
ков, являющихся первопричиной возникновения электромагнитного по-
ля, скалярно умножим на вектор Е:
rot .
t
D
E H EδE
(1.33)
Все члены полученного уравнения – скалярные величины, имею-
щие размерность ватт на квадратный метр.
Преобразуем левую часть уравнения (1.33) согласно известной
формуле векторного анализа (div[a, b]=b rot a- a rot b):
rot div[ ] .
t
D
Η E E H Eδ E
Учитывая (1.4), (1.5), (1.10) и (1.18), после некоторых преобразова-
ний получаем
22
2
div[ ] .
22
aa
EH
E
t
EH
(1.34)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 19
- 20
- 21
- 22
- 23
- …
- следующая ›
- последняя »
