ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
123
или в алгебраическом виде
),0()0,;(
=
+
→→−=
SSS
JJEГНУИJJ
∆
∆∆ (2.7.3)
где
)0,;( →→− JEГНУИJ
S
∆ – определитель схемы, полученной из исходной
схемы в результате преобразования выделяемого источника J
S
ГНУИ
противоположного направления, а все остальные независимые источники
нейтрализованы;
)0( =
S
J∆ – определитель схемы, образованной из исходной
схемы путем нейтрализации источника J
S
.
Алгебраические формулы (2.7.2) и (2.7.3) для выделения параметров
независимых источников ЭДС и тока могут быть записаны в виде одного
выражения
),0()0;(
=
+
→→−=
QQQ
XXГНУИXX
∆
∆∆
(2.7.4)
где X
Q
– параметр независимого источника напряжения или тока с номером Q;
)0;( →→− XГНУИX
Q
∆ – определитель схемы, полученной из исходной
схемы в результате замены выделяемого источника X
Q
на ГНУИ
противоположного направления, а все остальные независимые источники
нейтрализованы;
)0( =
Q
X∆ – определитель схемы, образованной из исходной
схемы путем нейтрализации источника X
Q
.
СВО для напряжения U
(см. рис. 2.7.1,а) получается в виде САВ
где числитель получается в результате нейтрализации источников воздействия
и приемника с искомым откликом.
Для разложения числителя в САВ (2.7.5) используется формула выделения
независимых источников (2.7.4) наравне с известными формулами выделения
сопротивления (1.3.1), проводимости (1.3.2) и УИ (1.6.1). Порядок выделения
элементов может быть произвольным. Однако очередность применения той
или иной формулы к тому или иному элементу схемы влияет на объем
требуемых выкладок и сложность результирующего алгебраического
выражения. Правила формирования оптимальных выражений рассматривались
в п. 1.6.1. и подразделе 1.9. В первую очередь выделяются элементы с
максимальными показателями участия, для которых второе слагаемое
соответствующей формулы выделения обращается в нуль. Некоторые частные
U =
, (2.7.5)
E
1
E
2
E
N
…
J
1
J
2
J
S
…
…
…
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 122
- 123
- 124
- 125
- 126
- …
- следующая ›
- последняя »
