ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
150
Сравним сформированные САВ (3.6.14) и (3.6.16) для напряжения
U
Г
в
СКЭ на рис. 3.6.6,б и для ЭДС
E
s
в ИДС на рис. 3.6.6,а соответственно. Для
этого в числителе (3.6.14) поменяем взаимно номера у ГНУИ и заменим
проводником встречное параллельное соединение одноименных ГНУИ и
ПНУИ по аналогии с преобразованиями в числителе (3.6.2). Выделив в
числителе (3.6.14) так же, как в (3.6.7), параметры всех источников,
управляемых напряжением ГНУИ, получаем
В первом определителе (3.6.17) удалим последовательное согласное
соединение ГНУИ и ПНУИ с изменением знака слагаемого. В знаменателе
(3.6.14) изменим направление ГНУИ с одновременной инверсией его знака.
В результате перечисленных преобразований формула (3.6.14) приводится к
виду (3.6.16). Следовательно,
U
Г
=E
s
. В соответствии с теоремой компенсации
[43] можно заменить ГНУИ на рис. 3.6.6,б источником ЭДС
E
s
, то есть СКЭ на
рис. 3.6.6,б эквивалентна ИДС на рис. 3.6.6,а и четвертая часть теоремы 3.4.1 о
компенсации независимого источника ЭДС доказана.
Следствием этой части теоремы 3.6.1 является САВ для определения
искомой ЭДС
E
s
, которое помещено в строку 7 табл. 3.6.1. Это выражение
получено из (3.6.14) с помощью вышеупомянутых операций с НУИ, при этом
управляющий единичный источник перемещен, как в других аналогичных САВ
табл. 3.6.1, в ветвь с воздействующей ЭДС
E
B
. При записи формулы в строке 7
табл. 3.6.1 использован тот же двухполюсник
UU
M
1
, который применялся в
САВ для
Z
s
и Y
s
(см. строки 1 и 2 табл. 3.6.1).
Чтобы получить обсуждаемую формулу, минуя САВ (3.6.14), следует
воспользоваться схемой на рис. 3.6.7,а, полученной из схемы на рис. 3.6.3,б
путем замены
Z
s
управляемым источником ЭДС E
s
U.
Искомая ЭДС запишется через определители вновь сформированной
схемы
. (3.6.17)
U
f
+
E
B
+
J
B
N
KГE=1
=
E
B
U
U
f
U
J
B
U
1U
U
а
E
s
U
Рис. 3.6.7
E
B
U
U
f
U
J
B
U
1U
U
б
J
s
U
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 149
- 150
- 151
- 152
- 153
- …
- следующая ›
- последняя »
