Основы теории переноса нейтронов. Кузьмин А.В. - 25 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

Глава 1. РАСЧЕТЫ ИЗМЕНЕНИЯ НУКЛИДНОГО СОСТАВА
25
то его можно не учитывать и считать, что в результате деления непо-
средственно образуется Pm с вероятностью выхода p
Pm
= p
Nd
= 0,0113.
Тогда дифференциальное уравнение изменения концентрации Pm в со-
ответствие с цепочкой A=149 примет следующий вид:
(
)
() () () ()
Pm
Pm Pm Pm Pm Pm
.= Σ −λ −σ
f
dN t
p Ф tNtNtФ t
dt
Так как сечение радиационного захвата Pm сравнительно мало, то ра-
диационным отжигом прометия часто пренебрегают. Кроме того, счита-
ется, что плотность потока нейтронов изменяется в переходном процес-
се до следующего уровня мощности очень быстро, как бы «скачком»,
что позволяет переписать последнее уравнение в более простом виде:
(
)
()
Pm
Pm Pm Pm
,=Σ−λ
f
dN t
p Ф Nt
dt
(1.16)
то есть скорость изменения концентрации Pm складывается из скорости
накопления в виде осколка деления и скорости убыли из-за радиоактив-
ного распада.
Дифференциальное уравнение изменения концентрации Sm оче-
видно согласно цепочке, можно записать следующем образом:
(
)
() ()
Sm
Pm Pm Sm Sm
,=λ −σ
dN t
Nt NtФ
dt
(1.17)
где учтены процесс накопления Sm из-за радиоактивного распада Pm и
убыль Sm из-за радиационного отжига.
Решение системы (1.16)
−(1.17) удобнее искать для произвольных
начальных условий
, которые представим как:
0,=t
(
)
(
)
Pm Pm
00,=NN
(
)
(
)
Sm Sm
00,
=
NN
2
=
Φ
Φ
. (1.18)
Это означает, что на какой-то момент изменения параметра процесса
Ф
до нового уровня мощности реактора
22
~N
Φ
время принимается за
нулевое значение, и ему будут соответствовать новые начальные значе-
ния концентраций
()
Pm
0N и
(
)
Sm
0N , сложившиеся к этому моменту
перехода с мощности
11
~N
Φ
на мощность
22
~N
Φ
.

Страницы